Cтраница 4
Некоторые сомнения имеются относительно электронной температуры, которая, по данным Ингельса [75, 76] и Калькота, должна быть значительно выше. Однако Вильяме [77] показал, что утечка тока в системе может приводить к такому же экспериментальному результату, как и высокая электронная температура. [46]
Отсюда следует, что электронная температура может быть введена, если выполняется условие vee vea, где vee - частота столкновений электронов друг с другом, vea - частота передачи энергии от электрона к атому. [47]
Описанным выше методом определялась электронная температура в работе [48], где исследовался прямолинейный пинч. [48]
Эта формула позволяет определять электронные температуры с большой точностью. К сожалению, эти линии не всегда наблюдаются. [49]
Ранее отмечалось, что электронная температура ниже температуры плазмы, по крайней мере в области фронта ударной волны, где электрон-электронные столкновения начинают играть важную роль в установлении равновесия во фронте ударной волны. В результате происходит задержка момента, когда реакции (13.43) и (13.49) начинают производить электроны с равными скоростями. [50]
По мере повышения давления электронная температура снижается и, следовательно, уменьшается относительное количество ионизирующих столкновений по сравнению с числом столкновений, вызывающих возбуждение; кроме того, с повышением давления уменьшается диффузия частиц к стенкам. Поэтому увеличивается доля энергии, покидающей разряд путем излучения. Вблизи точки В она достигает максимума. С дальнейшим повышением давления все более существенным становится процесс передачи энергии электронов атомам газа за счет упругих столкновений. Происходит разогрев газа, и энергия ( поступает к стенкам уже за счет теплопроводности. Таким образом, при переходе от точки В к точке С ( которой соответствует высокая температура столба) опять увеличивается доля передаваемой стенкам энергии. Если еще дальше повышать давление, возрастает число столкновений атомов друг с другом и начинают играть заметную роль процессы термического возбуждения и - ионизации. Горячий газ может теперь отдавать энергию как за счет теплопроводности, так и за счет излучения, причем доля излучаемой анергии снова увеличивается. Нарастание излучения при высоких давлениях на участке кривой CD наблюдается не во всех газах. В ртутной же дуге оно имеет место благодаря тому, что у ртути линии с большой вероятностью перехода лежат именно в той области энергий, в которой при данной температуре энергия может излучаться в большом количестве. Иными словами, ртуть представляет собой эффективный излучатель. В таких газах, как водород или гелий, не отличающихся указанным свойством, доля энергии, уходящей путем излучения, совершенно ничтожна в аналогичных условиях работы. [51]
Большая точность при определении электронной температуры достигается, если верхние уровни сравниваемых линий расположены друг от друга на большом расстоянии. [52]
В молекулярных газах падение электронной температуры с ростом давления происходит не только вследствие уменьшения длины свободного пробега, но и вследствие изменения степени диссоциации молекул. Вероятность ионизации для диссоциированных молекул может быть и выше и ниже, чем для недиссоциированных молекул. [53]
Объясните, что называют электронной температурой. Известно, что в газовом разряде при низком давлении электронная температура выше температуры газа или температуры положительных ионов. [54]
Параметрами газоразрядной плазмы являются: электронная температура Те, концентрация электронов п, число ионизации, приходящихся на один электрон в 1 сек, плотность ионного или электронного тока на стенки, продольная напряженность Ег электрического поля, установившегося вдоль оси симметрии плазмы. [55]