Тензор - рассеяние
Cтраница 1
Тензор рассеяния ( c) 2i каждого атома содержит множитель ег ( р1 - ф2) Где ( pl ф2 - фазы волновых функций начального и конечного состояний. Для смещенного рассеяния состояния 1 и 2 различны, и этот множитель отличен от единицы. [1]
Тензор рассеяния можно упростить, выбрав в качестве координатной системы, связанной с молекулой, так называемую главную систему координат. [2]
Тензор рассеяния не единственный. Тензоры деформации и напряжения встречаются при изучении деформации тел под действием внешних сил. Деформация не всегда параллельна направлению приложенной силы, поэтому возникающие при деформации тела силы сопротивления, вообще говоря, анизотропны. Тензоры или диады могут быть очень простыми; наиболее простым тензором, тензором нулевого ранга, является скаляр. Векторы также служат примерами тензоров. Обычный вектор представляет собой тензор первого ранга. [3]
Компоненты тензора рассеяния, вообще говоря, комплексны и не обладают свойствами симметрии. Связь тензора рассеяния со свойствами рассеивающей молекулы ( в частности, с ее поляризуемостью) устанавливается методами квантовой механики. Здесь мы рассмотрим некоторые общие свойства рассеянного света. [4]
Все декартовы тензоры рассеяния, в табл. 4 и 5 соответствуют случаю, когда направление падающего излучения и направление наблюдения рассеянного излучения ортогональны и совпадают с кристаллографическими осями кубического кристалла. Следовательно, поляризационные свойства линий КР, соответствующих либо симметричному, либо антисимметричному тензору, идентичны. [5]
 |
Сравнение низкотемпературных лазерных спектров КР иттербий-галлиевого и тулий-галлиевого гранатов. [6] |
Точное значение тензоров рассеяния для линий 539 и 554 см-1 в спектре YbGaG не определено, но экспериментальные данные показывают, что эти тензоры не вполне идентичны тензорам фононных мод данного кристалла. Далее из сравнения спектров TuGaG и YbGaG следует, что эффекты факторгруппового расщепления для некоторых фононных мод проявляются иначе и что поведение этих двух линий действительно необычно. [7]
Три составляющие тензора рассеяния не преобразуется одна в другую, поэтому при исследовании рассеяния света целесообразно рассматривать каждую часть отдельно. [8]
Скалярная часть тензора рассеяния представляет собой скалярную величину и поэтому инвариантна по отношению ко всем преобразованиям симметрии. Следовательно, произведение ty ntyk также должно быть инвариантным, что возможно только при комбинации уровней, относящихся к одному и тому же классу симметрии. Основной интерес представляют колебательные переходы между состояниями, одно из которых является невозбужденным ( нулевым), а такие состояния всегда относятся к полносимметричным. Поэтому и второе состояние должно быть полносимметричным. Итак, мы приходим к важному выводу, что скалярное комбинационное рассеяние возможно только для полносимметричных колебаний. [9]
Для компоненты тензора рассеяния при ГКР получается следующее выражение ( см. также гл. [10]
Различие между тензорами рассеяния и поляризуемости было разъяснено в гл. [11]
В такой задаче тензор рассеяния совпадает с тензором поляризуемости otik ( cik) n и вычисляется в принципе по общей формуле (59.17), в которой суммирование производится по всем возбужденным электронным термам. [12]
В такой задаче тензор рассеяния совпадает с тензором поляризуемости & ik ( Cik) n и вычисляется в принципе по общей формуле ( 59 17), в которой суммирование производится по всем возбужденным электронным термам. [13]
Все три инварианта тензора рассеяния рс, у2 и ра входят в этот общий параметр. Вследствие этого изучение зависимости интенсивности и степени деполяризации от угла 0 не дает возможности определить раздельно величину указанных инвариантов. Если из теоретических соображений один из инвариантов можно считать известным, то измерение р позволяет найти отношение двух других параметров, а измерение интенсивности при 9я / 2 в принципе позволяет установить их абсолютную величину. Однако в общем случае, когда все три инварианта неизвестны, измерения с использованием линейно поляризованного возбуждающего излучения не дают возможности найти величину этих инвариантов. В связи со сказанным выше представляет большой интерес предложенный Плачеком [7] метод независимого определения всех трех инвариантов тензора рассеяния, основанный на использовании при измерениях, кроме линейно поляризованного света, также возбуждающего излучения с круговой поляризацией. [14]
Симметричная и антисимметричная части тензора рассеяния при усреднении выпадают: 6 есть единственный изотропный тензор второго ранга. [15]
Страницы: 1 2 3 4