Тензор - рассеяние
Cтраница 3
Таким образом, полное сечение определяется антиэрмитовой частью тензора рассеяния. [31]
Таким образом, полное сечение определяется антиэрмитовой частью тензора рассеяния. [32]
 |
Зависимость относительных интенсивностей ветвей в полносимметричной колебательно-вращательной полосе молекул. [33] |
Особенно простой вид имеют правила отбора для изотропной части тензора рассеяния. [34]
Мы будем считать, что для интересующей нас симметричной части тензора рассеяния 8ц, условие (2.8) выполнено. [35]
Формулы (2.42) - (2.46) показывают, что три составные части тензора рассеяния (2.38) приводят к появлению в рассеянном излучении трех соответствующих им компонент, каждая из которых связана только с одной из составляющих тензора рассеяния. [36]
В первом столбце таблиц, Активность в КР, расположены компоненты тензора рассеяния, а во втором столбце - компоненты неприводимого тензора. Для процессов рассеяния, которые подчиняются теории поляризуемости Плачека, антисимметричные тензоры должны быть опущены. В третьем столбце приведены компоненты тензора гиперполяризуемости. Оператор тензора а - четный, a J3 - нечетный. Таким образом, для групп с центром инверсии а всегда относится к четным, а р - к нечетным представлениям. Последнее имеет место также и для оператора дипольного момента. [37]
Как легко сообразить, отсюда следует, в частности, что разложение тензора рассеяния по степеням 4-импульсов fci, &2, должно начинаться с членов, содержащих четверные произведения их компонент. [38]
В основе математического описания процессов релеевского и комбинационного рассеяния лежит выражение для тензора рассеяния. Соответствующие формулы для тензора рассеяния были получены Крамерсом и Гейзенбергом еще до создания общей квантовой механики. Однако существует также способ вывода этих формул, в котором для описания положения электронов в атомах и молекулах и для вычисления энергии атомов и молекул используется аппарат квантовой механики, а для описания возмущения системы электромагнитным полем - классические выражения. Этот метод в отличие от другого метода, в котором поле излучения описывается квантовомеханически и рассеивающая частица вместе с полем рассматривается как единая система, называется принципом соответствия. В этом методе плотность поля излучения падающего и рассеянного света в теории не фигурирует. Эйнштейн показал, что поглощение и излучение света может быть как спонтанным, так и индуцированным ( или стимулированным) и интенсивности процессов поглощения и излучения зависят от плотности поля излучения. Следовательно, для объяснения процессов стимулированного и инверсного комбинационного рассеяния принцип соответствия дает немного, хотя позволяет вычислять индуцированный дипольный момент перехода между двумя квантовыми состояниями рассеивающей частицы, а это в свою очередь дает информацию о пространственном распределении рассеянного света. [39]
Для объяснения различных эффектов комбинационного рассеяния необходимо подробно исследовать выражение для элемента тензора рассеяния. Здесь важен тип волновой функции, которую следует использовать для вычисления матричных элементов оператора дипольного момента. [40]
Для вывода правил отбора в комбинационном рассеянии необходимо рассмотреть поведение при операциях симметрии компонент тензора рассеяния. Правила отбора в инфракрасном поглощении определяются поведением компонент вектора ди-польного момента. Сопоставление правил отбора в комбинационном рассеянии и в инфракрасном поглощении представляет большой интерес, так как позволяет в ряде случаев установить симметрию молекулы по ее колебательным спектрам. [41]
Только полносимметричные колебательные моды, сохраняющие кубическую симметрию, приводят к изотропному рассеянию, поскольку тензор рассеяния для них представляет собой скалярную матрицу. [42]
Совокупность величин р ь, определяющая в общем виде свойства рассеянного света, носит название тензора рассеяния. [43]
Обработка экспериментального материала в работе [390] проведена в предположении, что / ро / Ра, вследствие чего тензоры рассеяния р и р отличаются только знаками некоторых составляющих. [44]
При этом могут оказаться отличными от нуля только средние значения произведений компонент скалярной, симметричной и антисимметричной частей тензора рассеяния в отдельности; ясно, что с помощью единичного тензора нельзя составить выражения, которые по своим свойствам симметрии могли бы соответствовать перекрестным произведениям. [45]
Страницы: 1 2 3 4