Теория - сплошная среда
Cтраница 2
Для преодоления противоречий в существе дискретности деформируемого тела и использовании математического аппарата теории сплошной среды необходимо воспользоваться понятием микрореологией, которая рассматривает взаимосвязи и деформации отдельных частиц, слагающих дисперсное тело, с учетом его структуры и строения. Если в дисперсных системах в процессе их переработки проявляются физические и химические явления, то приходится вводить уравнения, так называемой, метареологии. [16]
В книге сделана попытка объединить атомистический, дискретный подход к проблеме с теорией сплошной среды. [17]
Настоящая книга представляет собой попытку помочь студентам средних и старших курсов усвоить основы теории сплошной среды. Каждая ее глава включает решенные задачи, что даег возможность читателю отточить свое мастерство в решении задач, относящихся к механикр континуума и ее приложениям. [18]
 |
Коэффициент сопротивления цилиндров и сфер в зависимости от чисел Маха и чисел Рейнольдса ( по Горнеру.| Характеристики сопротивления экспериментальной ракеты NACA RM-10 ( по Горнеру [ Л. 14 ]. [19] |
Термин гиперзвуковой указывает на сверхзвуковое течение при очень высоких числах Маха еще в пределах применимости газодинамической теории сплошной среды. В этом диапазоне очень важны эффекты теплопередачи. [20]
Мы уже рассматривали ряд вопросов, связанных с наблюдениями, которые трудно понять в рамках теории МГД сплошной среды. Мы предположили, что, введя представление о дискретной тонкоструктурной составляющей солнечной замаг-ниченной плазмы, можно попытаться преодолеть отмеченные трудности, получить проверяемые наблюдениями новые представления об эволюции явлений солнечной активности и о структурных особенностях внутреннего строения Солнца как звезды. Эти представления о дискретной структуре замагни-ченной плазмы имеют всеобщее значение, и потому такие исследования дискретной структуры солнечной плазмы являются важным новым направлением исследований, и могут считаться новой парадигмой. [21]
Принятые обозначения и разделение на источник и поток несколько отличаются от определений, которые используются в теории сплошных сред. [22]
В последующих же главах во втором томе, в частности в главах XI, XII, XIII, посвященных деформации стержней, аппарат теории сплошных сред ( главным образом теория упругости) играет уже чисто служебную роль, как рабочий инструмент, с одной стороны, для оценки гипотез, используемых в элементарной теории, и границ применимости последней, а с другой стороны, для решения тех задач, которые не могут быть решены средствами элементарной теории. [23]
Рассмотрение таких связанных между собой поверхностных явлений, как гетерогенное зародышеобразова-ние, рост новой фазы, поверхностная диффузия и растекание обычно проводится в рамках континуальных моделей, методами теории сплошных сред. Поскольку ход перечисленных выше явлений существенно зависит от динамических свойств микроскопических количеств вещества ( например, микрокапель), применение таких подходов требует обоснования, и они оказываются чисто феноменологическими. [24]
Постулируя линейное соотношение для вязкого сопротивления и независимое от времени соотношение для идеального пластического сопротивления в качестве подходящих математических аппроксимаций двух форм неупругих явлений, можно построить два нелинейных соотношения между напряжением и скоростью деформации, характерных для наблюдаемого обобщенного вязкого и обобщенного пластического сопротивления ( см. главу I), которые в соединении с линейным соотношением для упругой деформации образуют основу теорий вязко-упругой и идеальной упруго-пластической сплошной среды. Линейно вязкая аппроксимация неупругого поведения физически оправдывается только в диапазоне очень низких напряжений. [25]
Сжатия и разрежения означают деформации жидкости. В теории сплошных сред доказывается, что такие деформации можно представить как сочетание сдвиговых деформаций и объемных деформаций. [26]
Основная идея нашего подхода заимствована по существу из физических теорий, когда при анализе физической системы ее разбивают на части или на компоненты. В теории сплошных сред, например в гидродинамике, мы рассматриваем жидкость как состоящую ил малых по объему элементов, а в теории дискретного атомного строения вещества подобным же образом считаем, что система состоит из малых элементов, в качестве которых теперь берутся атомы. В обоих этих случаях полный импульс системы представляется в виде суммы импульсов ее частей. То же самое относится к полной массе и к полной энергии системы. Кроме того, по крайней мере в границах применимости теории Ньютона, и эксперимент, и теория показывают, что эти системы подчиняются законам сохранения импульса, массы и энергии. [27]
Как показывает опыт, деформация сплошной среды неразрывно связана с распределением температуры; при этом изменяющееся во времени поле деформаций вызывает изменение поля температуры и наоборот. Построение теорий сплошной среды, учитывающих эффект взаимного влияния температурного и деформационного полей, возможно лишь с привлечением общих законов термодинамики и дополнительных феноменологических гипотез. [28]
В приведенном выше примере одна континуальная теория включена в другую, более полную континуальную теорию. В других задачах теория сплошной среды рассматривается как предельный случай теории дискретной системы, описываемой разностными или дифференциально-разностными уравнениями. Тогда истинное решение гиперболической системы должно быть пределом решений некоторой последовательности систем разностных или дифференциально-разностных уравнений. [29]
Механическое поведение твердого тела может быть весьма разнообразным и сложным. Общее описание его базируется на теории сплошной среды. Хорошо известно, что в действительности сплошной среды нет, но для понимания механического поведения материи в макрообъемах можно принять такую модель. При игнорировании дискретной структуры материала предполагается, что объем, занимаемый телом, непрерывно заполнен материей. [30]
Страницы: 1 2 3 4