Теория - струна
Cтраница 1
Теория струн исторически возникла в теоретической физике высоких энергий в связи с проблемами описания динамики сильных взаимодействий элементарных частиц ( адронов) в рамках б - матрич-ного подхода. [1]
Теория струн указывает рецепт эффективного вычисления лишь S-матричных элементов. Стандартная квантовая теория поля обычно не только указывает способ построения 5-матрицы, но и предлагает способ вычисления функций Грина. Амплитуды вне массовой поверхности в теории струн построить чрезвычайно трудно. Это является одним из обоснований необходимости развития полевой теории струн, где вводятся полевые операторы ( функционалы), которые являются операторами рождения и уничтожения струн. В рамках такой вторично-квантованной теории можно надеяться получить более систематические правила построения - матрицы для струн. Проблемам и достижениям полевой теории струн будет посвящена отдельная глава, здесь же мы ограничимся примерами вычисления древесных амплитуд в рамках уже развитого формализма. [2]
Десятимерная теория струн с Е & - Es-калибровочной группой сформулирована в гл. [3]
 |
Многопетлевая струнная диаграмма может быть представлена как набор одпопетлевыл диаграмм. [4] |
Исторически теория струн в современном виде ведет свое начало от дуальных моделей в теории сильных взаимодействий. [5]
В теории струн сравнение двух подходов ставит множество интригующих проблем о связи между модулярными формами на пространствах Тейхмюллера и пространствах модулей векторных расслоений, с одной стороны, и теории представлений алгебр Вирасоро, Каца-Муди и аналогичных алгебр Ли, с другой стороны. [6]
Во вторично-квантованной теории струн фундаментальное значение имеет BRST-оператор Q, определяемый согласно ковариант-ному BRST-методу первичного квантования отдельной струны ( см. разд. [7]
 |
Использование твиста во внутренних линиях диаграмм. [8] |
Однако в теории струн оба этих принципиальных подхода оказалось чрезвычайно трудно реализовать практически. Однопетлевые результаты были впервые получены менее последовательно - путем явного учета проекционного оператора для физических состояний при интегрировании вдоль струнной петли. [9]
Как в теории струн, так и в квантовой гравитации принципиальным вопросом является корректный учет различных топологий. Именно это действие придает ( 6) смысл ряда теории возмущений. [10]
В рамках теории струн калибровочные бозоны возникают как безмассовые ( или легкие) состояния открытых струн. В случае одной D-браны ( рис. 8.1 а) имеется одно безмассовое возбуждение открытой струны, распространяющееся вдоль мировой поверхности D-браны. D-бране локализована калибровочная U ( l) - теория. Если имеется М параллельных D-бран ( рис. 8.15), положения которых не совпадают, то имеются струны, начинающиеся и оканчивающиеся на одной и той же D-бране, и струны, оканчивающиеся на разных D-бранах. [11]
Модулярная инвариантность теории струн тесно связана с инвариантностью теории относительно глобальных ( несвязных) диффеоморфизмов. Обращение в нуль центрального заряда алгебры Ви-расоро с учетом гостов ( см. разд. Однако этого недостаточно для сокращения глобальных аномалий ( см. также подразд. [12]
Современный ренессанс теории струн основан прежде всего на их новой интерпретации, которую предложили в 1974 году Дж. Шерк и Джон Шварц. [13]
Войти в теорию струн для математика не так уж легко. [14]
Нековариантный метод s теории струны аналогичен квантованию электромагнитного поля в кулоновской калибровке, ковариантный подход является аналогом метода Ферми в квантовой электродинамике. [15]
Страницы: 1 2 3 4