Теория - потенциальное течение
Cтраница 1
Теория потенциальных течений ( см. § 1.2) относится к идеальным ( невязким) жидкостям и газам, которые служат одной из моделей реальных сред. [1]
Теи не менее теория разрывного потенциального течения с ее представлением о поверхностях раздела приводит к результатам, более правильно отображающий действительность, чем теории непрерывного потенциального течения. Именно, при пользовании представлением о поверхно стаи раздела вычисления дают идя сопротивления равномерно движу. [2]
Тем не менее теория разрывного потенциального течения с ее представлением о поверхностях раздела приводит к результатам, более правильно отображающим действительность, чем теория непрерывного потенциального течения. Именно, при пользовании представлением о поверхностях раздела вычисления дают для сопротивления равномерно движущегося в жидкости тела величину, не равную нулю, причем оказывается, что это сопротивление в соответствии с экспериментальными наблюдениями зависит от проектированной площади обтекаемого тела, от плотности жидкости и от квадрата скорости. [3]
Как и в других методах теории потенциальных течений, влияние вязкости ( и следовательно, пограничного слоя), поверхностного натяжения и турбулентности не учитывается. Тем не менее этот метод позволяет определить общие размеры каверн и соответствующие им поля течения жидкости и давления вблизи кавитирующего тела, которые в случае стационарных каверн хорошо согласуются с реальными течениями. Теория Тулина была обобщена By [94] на случай гидропрофиля произвольной кривизны в режиме развитой кавитации при произвольном числе кавитации. Акоста [1] использовал аналогичную линейную теорию для исследования обтекания плоского гидропрофиля с каверной, замыкающейся на поверхности профиля. [4]
Ввиду отсутствия вязкости, предполагаемого в теории потенциального течения, поток не отрывается, а примыкает к поверхности тела. [5]
Это уравнение было найдено Буссинеском из теории потенциального течения. На рис. 6.13 для частного случая падения капель нитробензола в воде сопоставлены значения kc, рассчитанные этим способом, с данными, которые найдены по рис. 6.9. Экспериментально установленные значения предельной скорости 1 / т, как считают Хю и Кинтнер [102], можно учесть лишь в случае совсем небольших капель. При отсутствии опытных данных для UT может быть использована корреляционная зависимость, установленная Хю и Кинтнером для коэффициентов лобового сопротивления. [7]
О решении некоторых краевых задач в теории потенциальных течений газа и распространении слабых ударных волн / / Докл. [8]
 |
Система координат для двухмерного течения вблизи погруженных в жидкость предметов ( выбранная приближенно наружная граница пограничного слоя - штриховая линия. [9] |
Эту скорость внешнего потока находят методами теории потенциального течения, которая обсуждалась в разделе 4.3. Уравнение (4.124) справедливо для не слишком искривленных поверхностей; координата х направлена вдоль обтекаемой поверхности, а координата у - по нормали к ней. [10]
Как указано ранее, формы тела или границы потока в теории потенциальных течений представляются просто поверхностями тока, геометрически подобными очертаниям твердых границ, имеющих практический интерес; поскольку задача напряжений сдвига у границы не рассматривается, то никаких трудностей из-за этого представления не возникает, ибо поток не проникает ни через эти поверхности, ни через твердые границы. Однако, как видно из уравнений для функций потенциала или тока, математическое поле беспредельно, и здесь существует кажущееся поле потока по обе стороны любой выбранной поверхности тока, например, в случае моделирования потока, обтекающего шар, исследование уравнений покажет, что неразрывное поле движения распространяется на произвольно большое расстояние, выравниваясь после шарообразной поверхности тока к диполю в центре. Поскольку любое другое замкнутое тело должно также включать особенности, подобным же образом поля потока будут существовать по обеим сторонам границы и поток будет всегда заканчиваться у внутренних особенностей. Эта система внутренних особенностей считается как бы отражением их наружной части. Если может быть найдено расположение, природа и напряжение этих отраженных особенностей, их потенциалы вместе с потенциалами механизмов течения, воспроизводящих наружный поток, дадут полный потенциал для потока вокруг тела. Оценка этих потенциалов, однако, вообще является трудной задачей. Только для случаев шарообразной, круглой или плоской границ имеются способы, пригодные для определения отражений. [11]
Таким образом, эта формула вполне согласуется с тем утверждением теории потенциального течения, согласно которому скорость пропорциональна градиенту потенциала. Применительно к задачам фильтрации через изотропные среды сетка течения позволяет вычислить с помощью закона Дарси либо расход, либо требуемое падение напора, либо соответствующий коэффициент проницаемости среды в зависимости от того, какие данные известны и какие требуется получить. [12]
Установленное соответствие решений уравнений (1.5), (1.6) позволяет использовать известные в теории потенциального течения идеальной несжимаемой жидкости результаты для определения полей скоростей в теории предельного состояния порошковых материалов. [13]
Сопротивление при разрывном потенциальном течении, Очевидное несовпадение результатов, даваемых теорией потенциального течения вокруг движущихся R жидкости - кл, с действительно наблюдаемыми явлениями привело вскоре к тому, что стали искгпь других путей для объяснении если не деталей течения, то хогя бы сопротивления, существование которого нельзя было отрицать. [14]
Для малых колебаний ( пути малы по сравнению с г0) результаты, дараемые теорией потенциального течения, подтверждаются хорошо. [15]
Страницы: 1 2 3 4