Теория - малое возмущение
Cтраница 2
В самом деле, сравним идеальную однородную изотропную модель и теорию малых возмущений. Идеальную модель удается рассмотреть полностью благодаря ее совершенно исключительным свойствам, резко упрощающим математическую сторону дела. [16]
Поэтому соответствующую теорию, которой будем заниматься ниже, называют нелинейной гиперзвуковой теорией малых возмущений. [17]
Это замечательное соединение общности и простоты объясняет, почему значительная часть книги посвящена теории малых возмущений идеальной Вселенной. [18]
Эти особенности ламинарного течения в трубе дают основание вновь вернуться к связи между теорией малых возмущений и переходом ламинарного течения в турбулентное. В частности, возникает вопрос, всегда ли переход ламинарного течения в турбулентное вызывается нарастанием малых возмущений. [19]
Большинство других работ, связанных с учетом сжимаемости в пространственных течениях, основывается на теории малых возмущений, обобщающей приближение Прандтля - Глауерта и сводящей задачу к исследованию соответствующего аффино-подобного тела в несжимаемой жидкости. Из работ этого направления следует отметить проведенное Л. А. Симоновым и С. А. Христиановичем ( 1944) обобщение формулы Био - Савара на случай сжимаемого потока, позволившее весьма просто рассчитывать индуктивные скорости в любой точке пространства для вихревой системы крыла конечного размаха и винта с бесконечным числом лопастей. [20]
То, что при г - 0 vr - oo, противоречит, конечно, допущениям теории малых возмущений. В самой же этой области и на ее границе предположения теории выполняются. [21]
Однако в ряде случаев исследуемое возмущение не достаточно мало для того, чтобы можно было ограничиться теорией малых возмущений. Теорию возмущений высших порядков - удобно изложить с использованием операторов Грина. [22]
Дальнейшее развитие в дозвуковой аэродинамике получили методы Рэлея - Янцена и Прандтля - Глауерта, составившие основу теории малых возмущений в газовой динамике. Общим для этих методов является разложение искомого решения в ряд по степеням величины возмущения. [23]
Результаты численных расчетов Пресса и Шехтера для случая начальных возмущений с показателем спектра п0 полностью совпадают с теорией малых возмущений и не содержат каких-либо элементов автомодельности. [24]
Изменения параметров газа, возникшие вследствие движения тела, будем считать малыми и при решении задачи воспользуемся теорией малых возмущений. [25]
С другой стороны известно, что к интегрированию системы (4.24) (4.26) сводится задача стационарного обтекания тонких тел в рамках гиперзвуковой теории малых возмущений. [26]
Изучим процесс распространения простой волны, аналогичной той волне, которая была рассмотрена ранее в § 26 при изложении теории малых возмущений давления ( плотности) в одномерно движущемся газе. Напомним, что в этом параграфе в качестве простой волны мы понимали волну, сохраняющую неизменной свою форму по отношению к поступательно движущейся с некоторой постоянной скоростью а вдоль оси Ох системе координат. [27]
 |
Коэффициент подъемной силы для различных разбиений расчетной области. [28] |
Приведенные условия на границах области применены в работе ( Kwak, 1981) для расчета неустановившегося трансзвукового обтекания тонкого профиля в рамках теории малых возмущений. Сетка неравномерна - шаги возрастают к периферии в обоих направлениях. [29]
 |
Двумерное возмущение и локальное возмущение в виде пятна в ламинарном пограничном. [30] |
Страницы: 1 2 3 4