Теория - ферми-жидкость
Cтраница 2
Согласно теории ферми-жидкости, энергия квазичастицы учитывает взаимодействие между электронами; заряд квазичастицы равен заряду свободного электрона; число квазичастиц равно числу частиц Э, г. В полупроводниках из-за малости числа частиц электронного газа взаимодействие между электронами несущественно. [16]
На примере Не3 мы видели, что взаимодействие атомов жидкости друг с другом не сводится к рассеянию. Конспективно излагая теорию ферми-жидкости Ландау, о рассеянии мы вообще не упоминали. [17]
Речь идет о теории квантовой ферми-жидкости. [18]
Подобное поведение известно в теории ферми-жидкости. Более того, между значениями X и С при Т - - О К имеют место соотношения с коэф. [20]
Вблизи ферми-поверхности должна лежать и область размытости распределения электронов проводимости при отличных от нуля температурах. Отсюда возникает условие применимости теории ферми-жидкости: Т С Hkpvp, где kp и vp - характерные величины размеров ферми-поверхности и скорости на ней. Положив также для оценки vp - hkp / m, придем к условию Т С 104 - 10 К, практически всегда выполняющемуся. [21]
Магнитная восприимчивость металла в слабых магнитных полях ( / 3В С Г, / 3 - магнетон Бора, В - магнитная индукция) не может быть вычислена в общем виде. Дело в том, что в рамках теории ферми-жидкости можно рассматривать только парамагнитную ( спиновую) часть восприимчивости: эта часть определяется электронами проводимости вблизи ферми-поверхности, поскольку спины электронов в глубине распределения взаимно скомпенсированы. В диамагнитную же ( орбитальную) часть восприимчивости вносят вклад все электроны, в том числе из глубины распределения, где понятие квазичастиц в теории ферми-жидкости уже теряет смысл. Между тем обе части восприимчивости, вообще говоря, одного порядка величины, а реальный физический смысл имеет только их сумма. [22]
Условия (87.1) ограничивают область частот снизу. Но справедливость излагаемых ниже результатов, основанных на теории ферми-жидкости, ограничена также и сверху условием Нио С ер. [23]
Последний, однако, принципиально отличается по своим свойствам от Не4, не обращаясь, в частности, даже при температурах порядка тысячных долей градуса в сверхтекучее состояние. Теория этой квантовой жидкости была построена Л. Д. Ландау 2 ( теория ферми-жидкости) и имеет аналогию с анализом поведения электронов в металлах. [24]
Содержание этого параграфа предполагает знакомство с понятием кинетического уравнения и в этом смысле выпадает из профиля данного тома. Однако без кинетического уравнения ( и его применения в этом и следующем параграфах) формулировка теории ферми-жидкости была бы недостаточно полна. Нам понадобится здесь лишь уравнение без интеграла столкновений; вопросы, связанные с конкретным видом интеграла столкновений, будут рассмотрены в другом томе, посвященном физической кинетике. [25]
Да и в судьбе теории конечных ферми-систем, ставшей позднее одним из самых значительных достижений в теории взаимодействующих ферми-систем, полемический задор тоже сыграл не последнюю роль. Однажды АБ пришел на работу и сказал Толе Ларкину: А Ландау-то наврал со своей теорией ферми-жидкости - его формулы не проходят для моих фононов. [26]
Ландау сравнимы с температурой, но все еще малы по сравнению с химическим потенциалом. Монотонная часть намагниченности и здесь зависит от всех электронов в металле и не может быть вычислена в рамках теории ферми-жидкости. Именно эта часть и будет интересовать нас здесь. [27]
Предположение об идеальности газа электронов проводимости, на к-ром основано большинство работ по термодинамич. В простейших случаях взаимодействие квазичастиц может быть описано как их столкновения, однако часто необходимо принимать во внимание изменение закона дисперсии отдельной квазичастицы в зависимости от ф-ции распределения квазичастиц ( элементарных возбуждений), подобно тому как это сделано в теории Ферми-жидкости. [28]
Формула (7.1) имеет простой физический смысл. Таким образомт в теории ферми-жидкости энергия элементарного возбуждения определяется как изменение энергии жидкости при добавлении одного возбуждения. Отношение i величины р к скорости возбуждения v - де / др называется эффективной массой возбуждения. [29]
Как мы увидим в § 4, подынтегральное выражение стремится к нулю при передаче энергии, много большей, чем kBT, и обычно достигает максимума при меньших передачах энергии. Это приближение действительно справедливо, если выполняется условие kBTr Н физически оно означает, что энергия возбуждения много больше, чем его ширина. Данное предположение является центральным в теории ферми-жидкости, которая лежит в основе всего современного представления о физике металлов. [30]
Страницы: 1 2 3 4