Квазилинейная теория

Cтраница 2

Приложение 8.8. В качестве приложения квазилинейной теории рассмотрим следующую задачу, которая аналогична задаче, исследованной в приложении 8.1. Жидкий реагент протекает через трубчатый реактор с постоянной средней скоростью U. Предположим, что имеется осевая дисперсия, вызываемая турбулентным смешиванием. Если N видов реагента вызывают изотермическую реакцию, то N-мерный вектор у устойчивых концентраций описывается краевой задачей ( см. [ 59, гл. [16]

Результаты численного моделирования полностью подтверждают выводы трехмерной квазилинейной теории. [17]

Из этого качественного рассуждения видно, что квазилинейная теория является приближенной в том смысле, что мы пренебрегаем всеми высшими гармониками на возмущении функции распределения и оставляем только первую из них. В действительности же захват частиц и последующее их размешивание за счет колебаний в яме приводит к движению в фазовом пространстве, сходным с течением обычной несжимаемой жидкости. [18]

Но все же следует четко представлять, что квазилинейная теория заведомо весьма приближенна и имеет ограниченную область применимости. Более того, описываемые ею процессы, строго говоря, и не имеют права называться турбулентными. В самом деле, вспомним, что мы имеем в виду, когда говорим о турбулентности в обычной жидкости. Это сильно нерегулярное течение жидкости, в котором возбуждено огромное число вихревых движений самых различных масштабов. Взаимодействие между вихрями разного масштаба должно было бы приводить к равнораспределению энергии нерегулярного движения по всем степеням свободы. Но поскольку вихри самых малых масштабов быстро затухают из-за вязкости, то в системе создается постоянный поток энергии по спектру от больших вихрей к малым. [19]

Покажем, что уширение спектра на нужную для применения квазилинейной теории ширину может иметь место. Если в плазме распространяется циклотронная волна с частотой, близкой к со я, то нетрудно показать, что она может распадаться на две коротковолновые потенциальные волны, волновые вектора которых ориентированы почти вдоль постоянного магнитного пол я. Одной из таких волн будет ионно-звуковая с частотой со / / / со ыНе ( предполагаем, что Те Т i, это обычно справедливо для установок по циклотронному нагреву электронов), другой - гибридная в. [20]

Теория, в основу которой положено уравнение (2.8), называется квазилинейной теорией. [21]

Там сформулирована теорема существования, решено несколько частных задач связанной термовязкоупругости, в том числе и для квазилинейной теории вязкоупругости. [22]

Искажение сферически расходящейся волны в воде. 1 - амплитуда звукового давления у источника звука ро 14 2 атм, 2 - ро 26 атм. [23]

Не все имеющиеся в литературе данные хорошо согласуются с решением Бесселя - Фубини и тем более с квазилинейной теорией для вязкой жидкости. [24]

При уменьшении плотности пучка роль этих новых возбуждений становится меньше, и в конце концов мы приходим к обычной квазилинейной теории. [25]

В этой работе обстоятельно анализируются разнообразные варианты задач, в которых форма пузыря не очень сильно отклоняется от сферической ( квазилинейная теория), изучаются возможные колебания свободной поверхности и ее деформация в зависимости от положения пузыря по отношению к стенкам контейнера, внутри которого происходит его движение. Перечисленные работы почти исчерпывают результаты, полученные в этом направлении, причем эти результаты не относятся еще к числу задач, представляющих основной прикладной интерес. [26]

Покажем, что распространение волн с круговой поляризацией в плазме при частоте со, близкой к сояе, приводит к уширению линии, достаточному для применения квазилинейной теории. [27]

Под сильно нелинейной системой обычно понимают либо динамическую систему, не допускающую линеаризации в малом, либо систему, в которой проявляются нелинейные эффекты, не обнаруживаемые квазилинейной теорией. К таким системам относятся релейные системы автоматического регулирования, динамические системы с ударным взаимодействием, системы с люфтом и сухим трением и др. Одним из эффективных методов изучения динамики сильно нелинейных систем, поведение которых описывается дифференциальными уравнениями (4.1) с кусочно-гладкими правыми частями, является метод точечных отображений. Этот метод, зарождение которого связано с именем А. [28]

Этот сгусток ведет себя как макрочастица, он обязан своим происхождением механизму бунчировки частиц, которая часто фигурировала в ранних работах по коллективным взаимодействиям в плазме, но затем была вытеснена более формальными представлениями квазилинейной теории. [29]

В условиях магнитосферы, как отмечается в [399], за плазмопаузой, где плотность падает более чем на порядок и со / / е Зсоре, уже нельзя количественно описывать ион-но-звуковую турбулентность и аномальное сопротивление в рамках квазилинейной теории, не учитывающей продольного магнитного поля. [30]

Страницы: 1 2 3 4