Многоэлектронная теория

Cтраница 2

Ответ на этот вопрос дается в многоэлектронной теории твердого тела, на которой мы не можем здесь сколько-нибудь подробно останавливаться, поскольку эта теория, получившая свое развитие сравнительно недавно, пока что носит сравнительно узкоспециальный характер. Отметим лишь, что основные качественные представления об электронном газе как свободном носителе тока, подчиняющемся статистике Ферми ( одноэлектронная теория), сохраняются и в многоэлектронной теории. [16]

При рассмотрении межмолекулярных сил системы взаимодействующих молекул многоэлектронная теория вновь исходит из хартри-фоковских молекулярных орбиталей самосогласованного поля. Isg, ls % и замену их эквивалентными орбиталям-и ( тц, Ti2, т ] з, л) при меньших г. Ранзиловские [ ПО ] хартри-фоковские функции фо, будучи преобразованы [57] к различным г, позволяют получить эти орбитали. [17]

В заключении этого раздела отметим, что многоэлектронная теория дает возможность рассчитывать непосредственно межмолекулярные притяжения при всех г, хотя они и представляют собой по абсолютной величине малые корреляционные эффекты. [18]

Настоящий раздел посвящен проблемам пространственной локализации в точной квантовомеханической многоэлектронной теории; мы рассмотрим здесь групповые разложения ( cluster expansions) волновой: функции и матрицы плотности и различные модели независимых частиц, а также отношение этих моделей к групповым разложениям. Мы не будем останавливаться на приложениях излагаемой теории к конкретным проблемам и уделим основное внимание общим вопросам. [19]

Настоящий раздел посвящен проблемам пространственной локализации в точной квантовомеханической многоэлектронной теории; мы рассмотрим здесь групповые разложения ( cluster expansions) волновой функции и матрицы плотности и различные модели независимых частиц, а также отношение этих моделей к групповым разложениям. Мы не будем останавливаться на приложениях излагаемой теории к конкретным проблемам и уделим основное внимание общим вопросам. [20]

Приближения многоэлектронной теории связанных пара. [21]

В табл. 7.8 приведены названия различных приближений многоэлектронной теории связанных пар, используемых в настоящее время, и их сокращенные обозначения. Там же указана взаимосвязь между различными расчетными схемами. [22]

Указанное обстоятельство заставило теоретиков приступить к разработке более совершенной многоэлектронной теории металла, в которой взаимодействие электронов друг с другом учитывалось бы на равных правах с другими типами сил. Однако несмотря на то, что на этом пути уже удалось получить [3] ряд интересных и принципиально важных результатов, законченной физической теории еще не создано. Рассмотрение большинства вопросов теории металлов до сих пор еще проводится с помощью методов, основанных на одноэлектронной модели металла. В рамках этой книги целесообразно ограничиться лишь наиболее общими заключениями теории, в минимальной степени связанными со специальными допущениями, принятыми в ней. [23]

Однако, как уже было нами указано, законченная многоэлектронная теория никоим образом не нуждается в использовании теории возмущений. [24]

Более серьезные аргументы в пользу введения экранированного потенциала следуют из многоэлектронной теории, развитой Бомом и Пайнсом [47] и примененной Пайнсом [48] к электронам в металле. Первым типом взаимодействия можно пренебречь по сравнению со вторым, чем, по сути дела, и объясняется успех теории Зоммерфельда и зонной теории, не учитывающих взаимодействия. [25]

Изменение корреляционной энергии ( 22) может быть оценено на основе имеющейся многоэлектронной теории для открытых оболочек ( т, 2, разд. [26]

В недавней работе Синаноглу, в которой он развивает так называемую многоэлектронную теорию, предлагаются методы более подробного анализа корреляционной энергии. При этом оказывается, что для рассмотрения детальных свойств корреляционной энергии эта теория более предпочтительна, чем обычный метод конфигурационного взаимодействия. [27]

Выводы такой одноэлектронной теории практически совпадают с результатами более строгой, но п гораздо более сложной многоэлектронной теории твердого тела. [28]

Таким образом, для большинства случаев, в которых рассматриваются незамкнутые оболочки, можно использовать вариант многоэлектронной теории в виде, даваемом выражениями ( 77) и ( 85), совместно с методом Хартри - Фока, основывающимся на средней энергии незамкнутой конфигурации с ограничениями. [29]

Какой Hie из указанных методов Хартри - Фока для открытых оболочек наиболее пригоден в качестве основы для построения многоэлектронной теории систем с открытыми оболочками. Чтобы ответить на этот вопрос, необходимо принять во внимание следующее. Во-вторых, в выбранном методе исходные спин-орбитали должны иметь нужную симметрию с самого начала. [30]

Страницы: 1 2 3 4