Асимптотическая теория

Cтраница 3

Впоследствии, после развития асимптотической теории, предложен существенно более точный приближенный метод. [31]

Заметим, что в рамках асимптотической теории такие возможны. Поэтому изменения, происходящие на более коротких по масштабу Ах SQ длинах, являются на основных интегральных кривых. Разумеется, рассмотрение деталей течения на длинах Ах - 50 с быстрыми специальной задачей, пока не рассматривается. [32]

Этот вопрос, типичный для любой асимптотической теории, особенно труден в данном случае, поскольку он не может быть решен в рамках классической теории малого параметра. В самом деле, переход е - 0 приводит к системе иного порядка, обладающей совсем иными свойствами. Решение системы (1.1) уже не является непрерывной функцией параметра. [33]

Этот вопрос, типичный для любой асимптотической теории, особенно труден в данном случае, поскольку он не может быть решен в рамках классической теории малого параметра. В самом деле, переход е - - 0 приводит к системе иного порядка, обладающей совсем иными свойствами. Решение системы (1.1) уже не является непрерыз ной функцией параметра. [34]

Одним из интересных результатов развиваемой асимптотической теории турбулентного пограничного слоя является вывод о том, что при некоторых интен-сивностях вдува, определяемых критическим параметром вдува, пограничный слой оттесняется от стенки. [35]

Получить более точные оценки в подобных асимптотических теориях, как правило, не удается. [36]

Таким образом, получаем два варианта асимптотической теории возмущении: один - для резонансного случая, второй - для нерезонансного случая. [37]

Наряду с поступательными волнами, которые согласно асимптотической теории устойчивости имеют решающее значение при возникновении турбулентности, существуют еще, как мы знаем, и стоячие волны; ячейковых течений. В качестве простейшего примера рассмотрим поток между двумя вращающимися коаксиальными цилиндрами, где существует только азимутальная скорость, распределение которой имеет вид. [38]

Теория Г - вычетов является основой строгой асимптотической теории разрушения упругих тел. [39]

Все это указывает на определенную специфичность асимптотической теории гиперболических систем второго порядка и желательность получения для них теорем об асимптотике решений при условиях юдчинения интегрального типа. [40]

Чтобы пояснить эту аналогию, рассмотрим асимптотическую теорию турбулентных следов. [41]

Работы, в которых приводятся данные о коэффициентах потерь в различных элементах трубной арматуры. [42]

D § 2.2.1. В соответствии с этой асимптотической теорией, предложенной Прандтлем, все поле течения можно разделить на две области: невязкую внешнюю область и очень тонкий вязкий пограничный слой, примыкающий к телу. Применимость этой теории ограничивается следующими двумя динамическими явлениями: турбулентностью и отрывом. [43]

Неединственность в построении асимптотических приближений типична для всех асимптотических теорий. Эта неединственность Означает только одно: существует целое семейство функций, приближающих решение с одной и той же точностью, в том смысле, что разность точного и приближенного решений стремится к нулю вместе с величиной е, независимо от того, какое из представлений семейства используется в качестве приближенного решения. [44]

Неединственность в построении асимптотических приближений типична для всех асимптотических теорий. Эта неединственность означает только одно: существует целое семейство функций, приближающих решение с одной и той же точностью, в том смысле, что разность точного и приближенного решений стремится к нулю вместе с величиной е, независимо от того, какое из представлений семейства используется в качестве приближенного решения. [45]

Страницы: 1 2 3 4