Cтраница 1
Обычная термодинамика не занимается вопросом о скорости изменения энтропии, а учитывает лишь ее рост. [1]
Ограничением обычной термодинамики является то, что она позволяет описывать только равновесные состояния и обратимые процессы. Реальные необратимые процессы составляют предмет возникшей в 30 - е гг. 20 в. Она позволяет рассматривать системы с хим. р-циями и переносом массы ( диффузией), тепла, электрич. [2]
В обычной термодинамике каждую кривую фазового пространства ( в случае жидкости - плоскости р, V) считают образом обратимого процесса. Считают, что можно обеспечить обратимый подвод тепла, последовательно приводя рассматриваемое тело в термическое соприкосновение с большими резервуарами тепла, лишь бесконечно мало отличающимися по температуре. Такие мысленные эксперименты дозволены. Но данный эксперимент слишком далек от выполняемых в действительности, и в нем есть нечто отталкивающее для математически вышколенного ума. [3]
В обычной термодинамике равенство Т, Р или ц в двух реальных подсистемах означает, что они находятся соответственно в температурном, механическом и химическом равновесии. Это следует из принципа максимума энтропии, В качестве примера рассмотрим две подсистемы, которые имеют постоянную полную энергию ( 7 t /, t / 2 и разделены жесткой стенкой, которая пропускает тепло, но не вещество. [4]
В обычной термодинамике большой потенциал почти не исполь зуют, но он часто применяется в статистической термодинамике, так как его можно рассчитать при помощи большого канонического ансамбля. Отсюда и происходит его название. [5]
Как и в обычной термодинамике, в гравитационной термодинамике считается, что изменения параметров системы могут происходить за характерное время, в течение которого основная функция распределения ( корреляции) существенно не меняется. [6]
Продвинуться дальше при рассмотрении ячейки с помощью обычной термодинамики невозможно из-за наличия диффузии. [7]
Существенно отметить, что в то время как обычная термодинамика знает лишь один способ изоляции системы прекращения теплообмена - создание адиабатической оболочки - в механохимии имеется много различных возможностей частичной или полной изоляции системы от вещества. [8]
В этой главе дается обзор идей и соотношений обычной термодинамики необходимый для того, чтобы двигаться дальше. При этом не предпринимается попыток достичь полноты, широкого охвата или проникновения в тонкие детали, поскольку во многих специальных книгах этот предмет рассматривается очень подробно. В списке литературы приводится несколько примеров таких книг. Наша цель состоит главным образом в том, чтобы дать ясное описание и ввести общепринятые обозначения. Термодинамика иногда кажется более сложной, чем она есть на самом деле, потому что в различных ситуациях применяются разные наборы зависимых и независимых переменных. Недостаток внимания к обозначениям может вызвать полнейшую путаницу. [9]
Таким образом, существует аналогия между свойствами неравновесных флуктуации и обычной термодинамикой. [10]
Поэтому негэнтро-пия Бриллюэна отличается от энтропии ( со знаком минус) обычной термодинамики. Развиваемая в этой книге точка зрения основана как раз на обратном принципе: предполагается целесообразным искать такие закономерности в неживых системах, которые можно было бы распространить на живые; с этой точки зрения не следует исключать мозг из числа форм, возникающих в открытых системах, а потому нет нужды специально выделять и понятие информации. [11]
Расчеты с применением фазовых диаграмм имеют некоторые особенности, не характерные для обычной термодинамики растворов. [12]
Знак равенства относится к равновесным процессам, которые только и изучают в курсах обычной термодинамики. [13]
По достижении максимально вероятного состояния в системе остаются флюктуации, которые совершенно не предусматриваются обычной термодинамикой, считающей, что при максимуме энтропии все изменения системы прекращаются. [14]
Очевидно, что делать какие бы то ни было выводы о поведении так понимаемой супраэнтропии мира обычная термодинамика не может; это являлось бы сферой компетенции особой надзвездной термодинамики. Но если бы даже, соблазняясь аналогией, мы предположили, что в надзвездной термодинамике верна теорема о возрастании супраэнтропии, то и тогда мы не имели бы права строить пессимистические заключения о тепловой смерти мира. [15]