Обычная термодинамика

Cтраница 2

Следует подчеркнуть, что уравнения (V.7) и (V.9) - общие фундаментальные уравнения, описывающие любую гетерогенную систему, однако в обычной термодинамике ограничиваются частными формами этих уравнений, пренебрегая последними тремя членами, относящимися к поверхностным слоям. [16]

Статистическое рассмотрение различных процессов, происходящих в замкнутой системе, лишает понятие необратимости того абсолютного значения, которое оно получило в обычной термодинамике. Такой характер действительных процессов основывается на строгой обратимости элементарных молекулярных, внутримолекулярных и внутриатомных движений. [17]

Такой подход удобен еще и тем, что допускает количественное рассмотрение неравновесных или необратимых процессов, про текающих на фоне обратимых, трактуемых в терминах обычной термодинамики. [18]

Из этих рассуждений следует, что существует принципиальное различие между взглядами на второе начало в феноменологической термодинамике и в молекулярной статистике. Обычная термодинамика рассматривает второе начало как абсолютно строгий, непреложный закон. [19]

Поведение Qp и. [20]

Величина Qp рассмотрена в § 11 - 1, где показано, как с помощью тепловых эффектов реакций образования удается построить единую систему подсчета Qv для лю - бых реакций. Используемая в обычной термодинамике схема расчета энтропии, при которой начало отсчета энтропии любого вещества выбирается произвольно, естественно, для химически реагирующих систем неприменима. [21]

Поведение Qp и. [22]

Величина Qp рассмотрена в § 11 - 1, где показано, как с помощью тепловых эффектов реакций образования удается построить единую систему подсчета Qp для любых реакций. Используемая в обычной термодинамике схема расчета энтропии, при которой начало отсчета энтропии любого вещества выбирается произвольно, естественно, для химически реагирующих систем неприменима. [23]

Теория тепловой смерти Вселенной противоречит и статистической трактовке второго начала термодинамики. Если бы даже обычная термодинамика и статистика и были применимы к таким огромным системам, какой является Вселенная, то и тогда на их основании нельзя сделать вывод о неизбежности тепловой смерти Вселенной. Действительно, в такой системе должны были бы происходить флуктуации, размеры которых, определяемые масштабом Вселенной, могли бы быть весьма значительными, по крайней мере по сравнению с земными размерами их. Больцман, впервые рассмотревший этот вопрос, высказал предположение, что ( наблюдаемое неравновесное состояние доступной нам части Вселенной является результатом произошедшей здесь флуктуации гигантского размера, причем в остальных частях Вселенной имеет место тепловое равновесие. [24]

Теория тепловой смерти Вселенной противоречит и статистической трактовке второго начала термодинамики. Если бы даже обычная термодинамика и статистика и были применимы к таким огромным системам, какой является Вселенная, то и тогда на их основании нельзя сделать вывода о неизбежности тепловой смерти Вселенной. Действительно, з такой системе должны были бы происходить флюктуации, размеры которых, определяемые масштабом Вселенной, могли бы быть весьма значительными, по крайней мере по сравнению с земными размерами. Больцман, впервые рассмотревший этот вопрос, высказал предположение, что наблюдаемое неравновесное состояние доступной нам части Вселенной является результатом происходящей здесь флюктуации гигантского размера, причем в остальных частях Вселенной имеет место тепловое равновесие. [25]

Теория тепловой смерти Вселенной противоречит и статистической трактовке второго начала термодинамики. Если бы даже обычная термодинамика и статистика и были применимы к таким огромным системам, какой является Вселенная, то и тогда на их основании нельзя сделать вывода о неизбежности тепловой смерти Вселенной. Действительно, в такой системе должны были бы происходить флуктуации, размеры которых, определяемые масштабом Вселенной, могли бы быть весьма значительными, по крайней мере но сравнению с земными размерами. Больцман, впервые рассмотревший этот вопрос, высказал предположение, что наблюдаемое неравновесное состояние доступной нам части Вселенной является результатом произошедшей здесь флуктуации гигантского размера, причем в остальных частях Вселенной имеет место тепловое равновесие. [26]

Теория тепловой смерти противоречит статистическому толкованию энтропии. Поэтому, если обычная термодинамика и статистика в равной мере применимы к бесконечной системе, которой является Вселенная, то и тогда на их основе невозможно прийти к выводу о тепловой смерти. [27]

Уместно отметить, что статистическое толкование второго начала термодинамики служит опровержением теории тепловой смерти Вселенной. Если бы даже обычная термодинамика и статистика и были применимы к таким огромным системам, какой является Вселенная, то и тогда на их основании нельзя сделать вывода о неизбежности тепловой смерти Вселенной. Действительно, в такой системе должны были бы происходить флуктуации, размеры которых, определяемые масштабом Вселенной, могли бы быть весьма значительными, по крайней мере по сравнению с земными размерами. Больцман, впервые рассмотревший этот вопрос, высказал предположение, что наблюдаемое неравновесное состояние доступной нам части Вселенной является результатом происшедшей здесь флуктуации гигантского размера, причем в остальных частях Вселенной имеет место тепловое равновесие. [28]

Подход Митчелла строго следовал обычной термодинамике. Он ответил на следующий вопрос: может ли в принципе перенос протонов вдоль градиента их электрохимического потенциала Д / н обеспечить энергоакцепторный процесс синтеза АТР. [29]

Если мы рассмотрим перечень таких сорбционных систем, как аргон-графит, водород - вольфрам, водород - древесный уголь, водород - палладий, бензол - каучук, вода - хлористый натрий и вода - серная кислота, то станет ясно, что с точки зрения чистой термодинамики эти системы на самом деле невозможно подразделить на отдельные существенно различающиеся классы и что, следовательно, ко всему этому перечню следует применять один и тот же термодинамический подход. В частности, так как обычная термодинамика растворов, очевидно, применима, например, к системе вода - серная кислота, то этот подход столь же успешно может быть распространен и на такие строго адсорбционные системы, как аргон - графит. [30]

Страницы: 1 2 3 4