Тождество - уорд
Cтраница 2
Из выражений (7.126) и (7.127) явствует, что тождества Уорда (7.124) выполняются. [16]
Здесь мы видим, что размерная регуляризация сохраняет тождество Уорда. [17]
Теперь векторные тождества Уорда удовлетворяются, тогда как аксиальное тождество Уорда содержит аномалию, которую невозможно исключить ни в одном методе регуляризации. Действительно, в размерной регуляризации косвенным указанием на существование аномалии уже являлось упомянутое выше отсутствие возможности построить обобщение матрицы уйна случай d измерений. Повторяя вышепроведенные расчеты в случае массивных фер-мионов т ф Q, мы видим, что аксиальная аномалия не меняется. [18]
В заключение этого параграфа мы покажем, что обобщенные тождества Уорда (7.14) выражают некоторую дополнительную, не имеющую классического аналога симметрию эффективного лагранжиана квантованного поля Янга - Миллса. Эффективным лагранжианом мы называем выражение, стоящее в показателе экспоненты в формуле (3.3.54) для б - матрицы. Это выражение включает помимо классического лагранжиана Янга - Миллса фиксирующий калибровку член и лагранжиан фиктивных полей. [19]
Чтобы получить выражение для коммутатора связей, достаточно написать тождество Уорда для хронологического произведения связей. Напомним, что связь Са ( х) является коэффициентом при А0 в действии ( Д-1) записанном в формализме первого порядка ( см. § 4 гл. [20]
Видно, что выбор a - 2, обеспечивающий векторное тождество Уорда, отличен от выбора а 0, обеспечивающего аксиальное тождество Уорда. Отсюда следует, что не существует способа вычисления T v ( p, q), при котором удовлетворялись бы оба тождества Уорда. Этот замечательный результат тем более поразителен, что в явных расчетах Pj v ( p, q) - сходящаяся величина. [21]
Это равенство есть не что иное, как система обобщенных тождеств Уорда для теории Янга - Миллса. [22]
Однако эти результаты будут менее надежны, чем полученные из тождеств Уорда. Это связано отчасти с необходимостью делать более сильные предположения об ОВКС. [23]
 |
Примеры перекрывающихся расходимостей в КЭД. [24] |
Однако эта трудность была преодолена в работе Уорда [34] с помощью тождества Уорда. В случае собственно-энергетической диаграммы четвертого порядка, изображенной на рис. 9.13 а, благодаря тому что дифференцирование по р эквивалентно вставке фотонной линии с нулевым импульсом, мы получаем для величины д2 / др три диаграммы, изображенные на рис. 9.14. Эти диаграммы необходимо сложить. [25]
Мы видим, что невозможно одновременно удовлетворить как векторному, так и аксиально-векторному тождеству Уорда. Однако тождество V имеет больше права считаться неприкосновенным, поскольку оно соответствует сохранению заряда. [26]
Здесь а - произвольный параметр, который определяется тем, какому из двух тождеств Уорда решим удовлетворить. [27]
Вывод следствий из гипотез о нарушении масштабной и конформной инвариантностей проще всего достигается с помощью тождеств Уорда, которым удовлетворяют DV и / Сца. [28]
 |
Расходящийся вклад в вер - векторного тока также обладает. [29] |
Штайнбергер попытался проверить теорему эквивалентности PS - PS - и PS - РУ-теорий, основанную на формальном тождестве Уорда (4.166), и, конечно, теорему подтвердить не смог. Он впал в замешательство и решил бросить теоретическую физику. [30]
Страницы: 1 2 3 4