Тождество - уорд
Cтраница 3
Выполним теперь преобразование БРС функционала Z с тем, чтобы получить тождества Славнова - Тейлора, аналогичные тождествам Уорда в электродинамике. [31]
Итак, вычисление вектор-вектор-аксиально-векторной треугольной диаграммы приводит к формуле для Tfv ( p, q), не удовлетворяющей тождествам Уорда, ожидаемым в наивном подходе. [32]
Видно, что выбор a - 2, обеспечивающий векторное тождество Уорда, отличен от выбора а 0, обеспечивающего аксиальное тождество Уорда. Отсюда следует, что не существует способа вычисления T v ( p, q), при котором удовлетворялись бы оба тождества Уорда. Этот замечательный результат тем более поразителен, что в явных расчетах Pj v ( p, q) - сходящаяся величина. [33]
Уравнения ( 2.48 а, б) показывают, что всегда можно удовлетворить гипотезе Фейнмана хотя бы в одном из тождеств Уорда. [34]
Все входящие сюда величины являются расходящимися, однако трудность, связанная с перекрывающимися расходимостями в собственно-энергетических диаграммах, преодолена с помощью тождеств Уорда - Такахаши. [35]
Из обобщенных тождеств Уорда следуют соотношения между разл, константами перенормировки, гарантирующие калибровочную инвариантность пере-нормированного действия. Эти тождества отражают нек-рую дополнительную, не имеющую классич. [36]
 |
Расходящийся вклад в вер - векторного тока также обладает. [37] |
В спинорной электродинамике электромагнитная вершинная функция перенормируется той же бесконечной константой, которая перенормирует волновую функцию электрона. Это следует из тождества Уорда для вершинной функции. [38]
Таким образом, учитывая условие инвариантности теории относительно преобразования калибровки и используя операцию перенормировки массы и заряда электрона удалось устранить четыре расходящихся выражения из шести имеющихся. В дальнейшем, используя так называемое тождество Уорда, покажем, что в выражении для матричного элемента оставшиеся два расходящихся интеграла взаимно компенсируются. [39]
Мы выведем полную систему уравнений для функций Грина, описывающих поведение системы, и покажем, какие разумные предположения приводят к масштабно-инвариантным решениям. Строгие соотношения микротеории ( например, тождества Уорда) дадут возможность строго ввести размерности термодинамических величин. [40]
Фейнмана не может выполняться для обоих тождеств Уорда. Чтобы убедиться в нарушении именно гипотезы Фейнмана [9], перепишем ОВК (4.36) в формализме гл. [41]
Как показывают правило сумм Каллана -: Гросса и правило сумм для ШЧ, матричные элементы коммутаторов можно измерить экспериментально. К сожалению, если не считать нарушений тождеств Уорда, аномалиям подвергаются только те коммутаторы, которые были модельно-зависимьши на каноническом уровне. [42]
В неабелевых теориях аномальными могут быть также однопетлевые диаграммы с большим числом внешних ли [ гни. Если же в данной модели все однопетлевые диаграммы удовлетворяют нормальным тождествам Уорда, то многопетлевые диаграммы заведомо свободны от аномалий. Это, как мы уже отмечали, непосредственно следует из того, что регуляризация с помощью высших кова-риантпых производных регуляризует многопетлевые диаграммы в любой калибровочной теории, в том числе содержащей у6 преобразования. Поэтому многопетлевые диаграммы автоматически удовлетворяют нормальным тождествам Уорда. [43]
 |
Зависимости частот уокеровских колебаний эллипсоида вращения от отношения его осей р ( Н0 - внутреннее постоянное поле. [44] |
В квантовой электродинамике эти соотношения, называемые Уорда тождествами и тождествами Уорда - Такахаши ( J. Takahashi, 1957), являются прямым следствием сохранения тока, с к-рым взаимодействует калибровочное поле. Они выражают дивергенцию Грина функции с п внеш. Простейшее тождество Уорда - Такахаши, связывающее вершинную часть Гм и собств. [45]
Страницы: 1 2 3 4