Толщина - поглотитель
Cтраница 1
Толщина поглотителя, после прохождения которого интенсивность потока у-излучения ослабляется вдвое, называется слоем половинного ослабления - [ - излучения. [1]
Пусть толщина поглотителя h 20 мг / см2, толщина окошка счетчика и слоя воздуха f сч 12 мг / см2, п0 эт 3017 имп / мин, н эт 1856 имп / мин, п0 пр 101 имп / мин, яь пр40 имп / мин. Телесные углы одинаковы, удельная активность эталона г, Q о мк. [2]
Выбор толщины поглотителя зависит от радиоизотопа. Для других радиоизотопов, кроме фосфора-32, которые имеют более высокую или более низкую энергию бета-излучения, необходимы поглотители большей или меньшей толщины. [3]
Для толщин поглотителей, соответствующих выбранным точкам, в той же геометрии измеряется р-активность чистых изотопов, присутствие которых предполагается в исследуемой смеси. [4]
При дальнейшем увеличении толщины поглотителя счет начинает изменяться очень медленно; в этой области коэффициент поглощения оказывается существенно - почти в 20 раз - меньше. [5]
Скорость счета препарата при толщине поглотителя 920 лк А1 - 102 имп / мин. [6]
 |
График ослабления Y-излучения в полулогарифмических координатах. [7] |
Изучая ослабление у-квантов в зависимости от толщины поглотителя ( например, свинца), можно оценить энергию - уизлУчения - Источник у-излучения заключают в свинцовый блок с узким каналом, что позволяет выделить параллельный пучок Y-КВЗНТОВ. Между источником и детектором, регистрирующим у-излучение, помещают пластинки из свинца и записы-вают показания прибора при различных толщинах поглощающего слоя. Заметим, что анализ кривых ослабления не позволяет выявить близкие по энергиям у-компоненты сложной схемы распада. Поэтому в настоящее время для идентификации изотопов по у-нзлу-чению используется не метод ослабления, а более точные методы сцинтилля-ционной Y-спектрометрии ( см. гл. [8]
 |
Типичные кривые ослабления моноэнергетического - у-излучения, полученные с параллельным и расходящимся пучками. [9] |
Эта величина зависит от природы и толщины поглотителя, энергии фотонов, вида детектора и его положения относительно поглотителя. [10]
Расчеты [2] показали, что увеличение толщины поглотителя или источника приводит к уширению линии поглощения и спектральная линия для толстого поглотителя описывается распределением Гаусса. Если же линия поглощения расщепляется на несколько компонент, то каждая компонента спектра будет уширена по-разному и полный спектр приобретает более сложный вид. [11]
Средняя длина свободного пробега фотона - это толщина поглотителя, после прохождения которого интенсивность - излуче-ния ослабляется в е раз. [12]
Из рисунка видно, что с ростом толщины поглотителя пропускание кадмия сначала очень быстро падает, а затем практически не изменяется, оставаясь на уровне значения 0 5 для серебряного и 0 3 для родиевого детекторов. Очевидно, что начальные круто спадающие участки кривых соответствуют поглощению в кадмии тепловых ней тронов. [13]
Очевидно, при одной и той же толщине поглотителя в условиях широкого пучка будет происходить меньшее ослабление интенсивности излучения. [14]
 |
Схема гиперболического интенсиметра. [15] |
Страницы: 1 2 3 4 5