Толщина - поглотитель
Cтраница 2
Степень ослабления у-излучения точечного источника связана с толщиной поглотителя и плотностью или концентрацией экспоненциальной зависимостью. При этом предполагается, что детектор излучения также точечный, и вторичные эффекты взаимодействия излучения с веществом не имеют большого значения. [16]
Результаты измерений записывают в таблицу, в которой указывают толщины поглотителя, время измерения, полное число отсчетов, число отсчетов в единицу времени и, наконец, скорость счета после вычитания f - фона. Построив кривую поглощения, определяют экстраполированный пробег, а по нему, с помощью соотношения Фезера, - энергию электронов. [17]
Поскольку фотоны малых энергий ослабляются сильнее, то с увеличением толщины поглотителя в спектре возрастает доля фотонов больших энергий, а именно жесткость излучения увеличивается, а [ хэфф соответственно уменьшается. [18]
Известно, что ширина линий экспериментальных мессбауэровских спектров Г зависит от толщины поглотителя. Поэтому, для того чтобы зафиксировать ее значение, снимается эталонный образец чистого железа в виде фольги той же толщины, как и исследуемый образец. Значение ширины линий мессбауэровского спектра эталонного образца принимается как значение для параметра Г при обработке экспериментальных мессбауэровских спектров исследуемых образцов. [19]
Очевидно, для ослабления излучения в 10 раз необходимо, чтобы толщина поглотителя равнялась п слоям десятикратного ослабления. [20]
В таких случаях рекомендуется снять кривые зависимости скорости счета у-фона от толщины поглотителя, а затем экстраполировать их к нулю. [21]
Пропорциональность как вероятности резонансного поглощения, так и площади кривой резонансного поглощения толщине поглотителя, строго говоря, справедлива лишь в случае тонких поглотителей. Одним из возможных способов контролируемого изменения энергии регистрируемых квантов е0 является движение источника излучения относительно поглотителя. Вследствие линейного эффекта Допплера, речь о котором подробнее пойдет ниже, изменяется частота, а следовательно, и энергия воспринимаемых поглотителем квантов. При этом величина х в формуле (1.2) может быть записана как х ( v / c) e0 cos Э, где 6 - угол между направлением движения излучателя и направлением испускания квантов. Задавая различные скорости движения источника относительно поглотителя и измеряя каждый раз интенсивность прошедшего через поглотитель излучения, можно получить скоростной спектр пропускания, изображенный на рис. 1.2. Атомы или ядра в поглотителе, поглощая кванты, переходят из основного состояния с энергией E g в возбужденное состояние с энергией Е е и в среднем через время т излучают их под произвольным углом к направлению поглощаемых квантов. [22]
 |
Схема прохождения узкого пучка - у-излу-чения через вещество. [23] |
На рис. 13 приведена кривая ослабления интенсивности потока - [ - излучения в зависимости от толщины поглотителя. Мы видим, что кривая не пересекается с осью абсцисс, а монотонно приближается к ней с увеличением толщины. [24]
 |
Полная ионизация в условных единицах в практически. [25] |
Блокера, Кеннея и Панофского [40], дает зависимость полной ионизации в условных единицах от толщины поглотителя ( измеренной в единицах радиационной длины) для тормозного излучения с энергией 330 Мэв. Эти данные были получены с помощью тонкой ионизационной камеры глубиной 1 3 см и диаметром 28 см с алюминиевыми стенками толщиной 0 008 мм. Камера была погружена в щель в изучаемом материале. [26]
Для того чтобы подчеркнуть совместную роль процессов поглощения и рассеяния в уменьшении числа р-частиц с ростом толщины поглотителя, обычно говорят об ослаблении р-излучения веществом. Как уже говорилось, поток р-частиц содержит электроны различных энергий. [27]
Закон ослабления является приближенным, поэтому для нахождения пробега р-частиц в веществе определяют изменение активности препарата р-излучателя с изменением толщины поглотителя до тех пор, пока она не сравняется с величиной фона. Затем строят график в координатах логарифм радиоактивности - толщина слоя и по нему находят максимальный пробег. [28]
 |
Связь между энергией Е заряженных i и параметром Яр.| Связь между энергией Е и скоростью v заряженных мааиц. [29] |
Яэкстр - экстраполированный пробег, определяется экстраполяцией к нулевой интенсивности наиболее крутой части зависимости числа прошедших через слой поглотителя частиц от толщины поглотителя. [30]
Страницы: 1 2 3 4 5