Толщина - поглотитель
Cтраница 4
 |
Качественная диаграмма рентгеновских лучей при постоянном напряжении на трубке. [46] |
Поэтому рекомендуется определить эффективный линейный коэффициент ослабления в каком-либо веществе по кривой ослабления излучения в этом веществе. Из кривой ослабления получают зависимость jn эфф от толщины поглотителя, а затем экстраполируют кривую, выражающую эту зависимость, к нулевой толщине поглотителя и получают таким образом истинное значение эффективного линейного коэффициента ослабления исследуемого излучения. [47]
При дальнейшем увеличении толщины форма угловых распределений меняется слабо. Характерной особенностью является увеличение среднего угла и смещение максимума зависимости среднего угла от толщины поглотителя в область малых толщин. Например, для графитовой мишени и тока пучка 1 МА средний угол в интервале углов О Ч - тг достигает 67 против 48 для слаботочного пучка. [49]
Предельная толщина может быть, конечно, определена для неоднородного р-излучения таким же способом, как и для однородного. Но здесь такие измерения затруднены тем, что интенсивность прошедшего излучения с ростом толщины поглотителя в конце спадает очень полого. Как уже было сказано, здесь вначале происходит приблизительно экспоненциальное падение, изображаемое в логарифмическом масштабе прямой линией. При таком изображении получаются обычно хорошо воспроизводимые значения предельной толщины или максимальной длины пробега. [50]
Толщина стенок прерывателя выбрана такой величины, qto переменная составляющая потока существенно зависит от измеряемой толщины, а постоянная - несущественно. УТО можно осуществить с источниками гамма-излучения, для которых линейный коэффициент поглощения сильно зависит от толщины поглотителя в диапазоне измеряемых толщин Е мало при больших толщинах. Таким образом, переменная составляющая потока является функцией измеряемой толщины. Постоянная составляющая пемг - ка используется для осуществления схемы сравнения на выходе детектора излучения. [51]
 |
Блок-схема измерителя толщины полосы ИТ-5250. [52] |
Толщина стенок прерывателя выбрана такой, что переменная составляющая потока существенно зависит от измеряемой толщины, а постоянная - несущественно. Это можно осуществить с источниками гамма-излучения, для которых линейный коэффициент поглощения сильно зависит от толщины поглотителя в диапазоне измеряемых толщин и мало при больших толщинах. Так, например, для тулия-170 линейный коэффициент поглощения практически не изменяется для стали толщиной более 4 мм с кристаллом KJ ( Tl) толщиной 2 мм. [53]
В предыдущих рассуждениях, говоря о расстояниях, пройденных электронами, мы имели в виду действительно проходимый ими путь. Вследствие многих испытываемых электроном отклонений, полная длина пути через поглотитель может быть в 1 5 - 4 раза больше реальной толщины поглотителя. [54]
Эта кривая известна под названием кривой пробегов. Она дает зависимость числа протонов, проникающих сквозь определенный слой воздуха, или его эквивалент, как функцию соответствующих значений толщины поглотителя. Следует отметить, что протоны, получившиеся в данном опыте, образуют две однородные группы: одна с пробегом 28 см, другая - с пробегом 58 см. Применяя сс-частицы различных энергий, наблюдали другие однородные группы протонов. Наибольший пробег группы протонов, наблюдавшихся в этой реакции, равен 66 см. Тот факт, что испускаемые протоны обладают определенными пробегами или определенными энергиями, указывает, что образовавшееся ядро, в данном случае кремний, обладает различными уровнями энергии. Образовавшееся ядро находится в основном состоянии, если произошло испускание протона с наибольшим пробегом, и в одном из своих возбужденных состояний, при испускании протона с меньшим пробегом. Мы должны ожидать существования у-лучей, возникающих при тех реакциях, когда происходит переход ядра из возбужденного в нормальное или основное состояние, и энергия этих у - лучей должна быть равна разности энергий протонзв различных групп. Учи действительно наблюдались в описанной выше реакции и в других реакциях типа а-р, однако имеющиеся в настоящее время данные в этой области недостаточно подробны. [55]
Следовательно, невозможно рассчитать единственный средний коэффициент поглощения для любой глубины проникновения у-из-лучения в поглотитель. С другой стороны, в случае излучения со сложным спектром имеет смысл пользоваться только средним коэффициентом поглощения, который можно применять для расчетов в определенном интервале толщины поглотителя. Это можно видеть-из рис. 2.11, где показано, как с увеличением слоя полуослабления снижается доля фотонов, прошедших сквозь вещество. [56]
Возникающее термодинамическое давление плазмы достигает максимума 15 ТПа ( 5 ТПа без учета влияния магнитного поля на пучок) к моменту времени 6 не и затем спадает до 6 ТПа ( 4 ТПа) к концу импульса за счет гидродинамического разлета вещества и потерь на излучение. В результате разлета вещества ( в основном навстречу пучку со скоростью до 107 см / с и по радиусу со скоростью до 2 106 см / с) его плотность на оси изменяется в соответствии с рис. 4.10. При этом образуется канал пониженной плотности ( на оси плотность плазмы к моменту времени 10 не не превышает 2 8 г / см; а массовая толщина поглотителя снижается почти в 4 раза), который должен привести к образованию сквозного отверстия. В случае моделирования разлета плазмы без учета влияния магнитного поля на частицы пучка продольная скорость плазмы значительно меньше и уровни равной плотности вещества соответствуют плоской картине. [57]
 |
Телесный угол как функция толщины облучаемой среды и размеров плоского источника.| Зависимость величины Ei-B от толщины защиты. [58] |
Сходимость результатов, получаемых при вычислении по обеим формулам, при малой толщине источников достаточно хорошая, за исключением расстояний, очень близких к плоскости источника. Последняя формула точна для LZXZ V. Если же толщина поглотителя не удовлетворяет этому неравенству ( например, стремится к нулю), то возможна графическая интерполяция к результату для значения ix, лежащего в указанной области. [59]
 |
Изодозные кривые мегавольтного пучка в полиэтилене, нормированные на один электрон, на уровнях 0 1. 0 5 и 1 0 от дозы на поверхности для слаботочного пучка. [60] |
Страницы: 1 2 3 4 5