Cтраница 5
Качественно похожую трансформацию испытывают и энергетические распределения электронного пучка: даже малые толщины вещества заметно уширяют спектр пучка. При толщинах, превышающих половину пробега электронов в графите и 0 15 пробега в меди, распределения приобретают форму, сравнимую с равномерным распределением. При дальнейшем увеличении толщины поглотителя начинают проявляться тенденции относительного увеличения числа низкоэнергетических электронов. Скорость трансформации спектра с ростом глубины проникновения растет по мере увеличения плотности тока пучка. Это, очевидно, объясняется спиралевидным движением электронов в электромагнитном поле, которое увеличивает длину пути и, следовательно, энергетические потери. Большее отличие средней энергии пучка для сильноточного и слаботочного случаев наблюдается в легких материалах. Это объясняется большим сечением рассеяния меди. Меньшее отличие средней энергии сильноточного и слаботочного пучков на больших толщинах связано с возрастанием вклада электронов в приосевой области, где магнитное поле пучка мало. Быстрое размытие спектра электронов сильноточного пучка проявляется также в зависимости вероятной энергии от толщины поглотителя. Вероятная энергия быстрее спадает с толщиной по сравнению со средней энергией вплоть до толщин, выше которых понятие вероятной энергии теряет смысл из-за предельно широкого энергетического спектра. [61]
В результате спектр протонов сдвинется в сторону меньших энергий на величину ДЯ и сможет быть проанализирован телескопом. Для этого необходимо лишь выбрать толщину поглотителя, достаточную для смещения спектра импульсов в счетчике 2 на нужную величину. Однако следует иметь в виду, что поглотитель перед счетчиком ослабляет пучок регистрируемых частиц вследствие ядерного поглощения и рассеяния. [62]
Однако с увеличением толщины стенок излучение ослабляется, поэтому необходимо делать определенные поправки, чтобы получить значение экспозиционной дозы в воздухе. Наблюдаемые значения ионизации откладываются на графике относительно толщины поглотителя, окружающего наперстковую камеру. Затем производится экстраполяция кривой к нулевой толщине воздушного эквивалента. [63]
Однако кривые, дающие зависимость логарифма ионизационного тока от толщины алюминиевого поглотителя, не являются строго прямыми линиями. Все они имеют небольшую систематическую кривизну, обратную той, которая вызывается эффектом фильтрации. Кроме того, ход кривых заметно меняет свой характер в зависимости от того, осажден ли полоний на никеле или же на серебре. [64]