Фазовая точка

Cтраница 1

Фазовая плоскость гар-мондческого осциллятора - семейство вложенных друг в друга эллипсов. Фазовая точка движется по фазовой траектории в направлении, указанном стрелкой. Выбор направления определяется тем, что положительная скорость ( 4 У 0 соответствует увеличению q с течением времени, а отрицательная ( д у 0 - уменьшению q. [1]

Фазовая точка, движущаяся по эллиптической траектории, совершает полный оборот за время Т ( период колебаний), которое не зависит от того, по какой траектории эта точка движется, т.е. не зависит от амплитуды малых колебаний. [2]

Фазовая точка движется по окружности в направлении движения часовой стрелки. [3]

Фазовые точки в до-плоскости вырезают эллипсы, площади которых равны целому кратному величины А. [4]

Скачки адиабатического инварианта Iv и захваты фазовой точки в резонанс ( 2, - 1. Захваченная точка движется вдоль резонансной кривой до момента выхода из ре.| Динамика адиабатического инварианта / фазовой точки, захваченной в резонанс. [5]

Фазовая точка остается захваченной вечно. [6]

Затем фазовая точка начинает опять приближаться к сепаратрисе. [7]

Стробоскопическое наблюдение точки на предельном цикле, ( а Если частота автоколебаний отличается от частоты наблюдения ( силы, Г2 ф о., то точка может быть обнаружена в любом месте цикла. ( Ь Если осциллятор захвачен, . 1 о., то фаза 4k автоколебаний определенным образом соотносится с фазой силы и всегда одна и та же. ( с, d Распределение фазы ( f k вынуждаемых автоколебаний в моменты времени t /, когда фаза внешней силы принимает определенное значение фе constant. В асинхронном режиме это распределение широкое ( с, а в синхронном состоянии - это 5-функция ( d. [8]

Если фазовая точка вращается неравномерно, то она более часто находится в определенной фазе, поэтому распределение широкое, но не обязательно равномерное. [9]

Когда фазовая точка в расширенном фазовом пространстве ж, t выходит на поверхность F ( x t e) неизвестная х терпит разрыв. [10]

Если фазовая точка, которая соответствует начальному состоянию динамической системы, находится в любом из трех оставшихся квадрантов, то интерпретация движений уже очевидна. [11]

Движение фазовой точки можно описать последовательностью номеров областей Ds, которые она проходит. В каждой из областей D3 она пребывает некоторое время, двигаясь в окрестности седлового периодического движения Ts. Это ее пребывание в окрестности D) седлового периодического движения Г можно охарактеризовать числом оборотов п, которое она делает в этой тороидальной окрестности. [12]

Множество фазовых точек, характеризующих состояния макросистем-копий, не влияющих одна на другую, носит название статистического ансамбля. Число фазовых точек, составляющих статистический ансамбль, может быть настолько большим, что их распределение по фазовому пространству будет непрерывным. [13]

Распределение фазовых точек по фазовому пространству является непрерывным, если существует функция ф ( д) т), обладающая следующими свойствами. [14]

Число фазовых точек, приходящихся на одну микроячейку, обычно меняется и максимальное их число будет зависеть от относительной значимости близких и далеких столкновений. Кроме того, пределы различимости микроячеек в самом общем случае также меняются. [15]

Страницы: 1 2 3 4