Траектория - отдельная частица
Cтраница 1
Траектории отдельных частиц будут здесь окружностями, радиусы которых убывают с возрастанием глубины. [1]
Силы столкновения нарушают траектории отдельных частиц. При столкновении со стенками газохода частицы теряют часть своей кинетической энергии. Значение этих потерь зависит от упругости участвующих в столкновении тел. Кроме того, характер столкновения зависит от шероховатости поверхности стенок. Углы отскока частицы при ударах о стенку почти всегда меньше, чем углы наскока, это приводит к уменьшению касательной и увеличению радиальной составляющих скорости частиц. [2]
Итак, мы не можем проследить траектории отдельных частиц; причинность в лапласовом смысле нарушена, но в более точном смысле она соблюдается. Из максимально полно определенного начального состояния однозначно следует единственно возможное конечное состояние. [3]
При работе форсунки в режиме пленочного распыли-вания траектории отдельных частиц близки к прямолинейной, а сама пленка по мере удаления от форсунки делается тоньше. [4]
Отсюда можно заключить, что характеристическая кривая представляет траекторию отдельной частицы в потоке ( ср. Потоки, поступающие в обе трубы в момент / 0, не попадут в область точек, лежащих внутри треугольника ОсК, и поэтому температура этих точек полностью определяется начальными условиями. [5]
Отсюда можно заключить, что характеристическая кривая представляет траекторию отдельной частицы в потоке ( ср. [6]
 |
Траектории частицы в ламинарном ( / и турбулентном ( 2 потоках. [7] |
Поскольку пульсации происходят как вверх, так и вниз, траектория отдельной частицы представляет собой волнистую линию. Турбулентные пульсации значительно удлиняют путь частицы в горизонтальном направлении до ее осаждения на трубу. В равновесном состоянии через произвольную горизонтальную площадку вверх и вниз движется одинаковое количество частиц. По высоте устанавливается постоянное распределение частиц, причем их концентрация возрастает сверху вниз. [8]
Как уже было указано в § 1, турбулентное движение жидкости характеризуется неупорядоченностью траекторий отдельных частиц, наличием пульсаций скоростей и давлений во времени и интенсивным обменом всеми качествами между соседними областями течения. Все это создает весьма большие трудности для теоретического изучения закономерностей турбулентного движения жидкости. Первая попытка теоретического подхода к изучению турбулентного движения жидкости была предпринята О. Рейнольдсом в цитированной выше работе. Им были установлены дифференциальные уравнения осредненного движения жидкости и введен в рассмотрение тензор пульсационных напряжений. [9]
Поставим опять те же вопросы: каков вид свободной поверхности, каковы скорости и траектории отдельных частиц. [10]
Как следует из изложенных в § 6 качественных соображений о движении частиц в межпланетном пространстве, траектория отдельной частицы не может быть вычислена из-за случайного характера мелкомасштабного магнитного поля. Описание движения частиц должно носить вероятностный характер: систему частиц удобно описывать функциями распределения, удовлетворяющими кинетическим уравнениям. Последние нужно усреднить по возможным значениям случайной составляющей магнитного и электрического полей. [11]
Как уже указывалось, турбулентное движение характеризуется наличием пульсаций скоростей, давлений и температур, неупорядоченностью траекторий отдельных частиц и интенсивным массообменом и теплообменом. [12]
 |
Отношения аксептанса канала ( круг и эмиттанса потока. заштрихованая. [13] |
При исследовании поведения заряженных частиц в длинных каналах, составленных из многих линз, наибольший интерес представляют не траектории отдельных частиц, а огибающие потока, поскольку именно они определяют размеры потока в каждой точке канала. Огибающие, в свою очередь, определяются действующими в канале силами, а также величиной и формой фазовых объемов. [14]
Для турбулентного режима течения вязкой жидкости в цилиндрической трубе соответственными необходимыми признаками будут: 1) извилистый и неупорядоченный характер траекторий отдельных частиц, 2) почти равномерное распределение осредненных скоростей по поперечному сечению, но с резким уменьшением их до нуля в тонком слое вблизи стенки, 3) превышение максимальной скорости над средней имеет порядок 10 - 20 % и 4) график зависимости коэффициента сопротивления от числа Рейнольдса представляется кривой с медленно убывающим наклоном. Как показано на рис. 31, при переходе через критическое значение числа Рейнольдса коэффициент сопротивления трубы увеличивается скачком, а затем медленно уменьшается с увеличением числа Рейнольдса. [15]
Страницы: 1 2 3 4