Полная дислокация

Cтраница 1

Полные дислокации, образующиеся в матрице, препятствуют росту двойников в длину и ширину, и он со временем прекращается. Противодействие иногда бывает достаточным, чтобы локальные напряжения увеличились до величин, необходимых для зарождения новых двойников, которые затем растут вследствие механохимического растворения области накола. [1]

Схема заторможенной частичной дислокации. [2]

Полная дислокация, по-видимому, может распадаться на две частичные дислокации, образуя так называемую растянутую дислокацию. Между двумя частичными дислокациями одного знака на границах дефекта упаковки действуют силы отталкивания. Так как увеличение протяженности дефекта упаковки противоречит условию минимума энергии системы, то дефект упаковки имеет стабильную ширину, называемую шириной растянутой дислокации. Величина этого параметра зависит от энергии растянутой дислокации, увеличиваясь с уменьшением энергии. В металлах с низким уровнем энергии дефекта упаковки, например в аусте-ните, имеется большое количество растянутых дислокаций. [3]

Хотя полная дислокация разделилась на частичные, по-прежнему определяем краевые и винтовые компоненты по отношению к вектору Бюргерса полной дислокации. Касательное напряжение а, направленное вдоль [112], действует на эти две винтовые компоненты с силами равными, но противоположно направленными. Краевые компоненты составляют с [112] прямой угол, поэтому они не испытывают действия силы. [4]

Высокая плотность полных дислокаций и их комплексов в структуре у - и s - фаз сплава Г29 возникает как результат пластической деформации аустенитной матрицы, осуществляемой скольжением. Действительно характер излома образца из сплава Г29 свидетельствует об его разрушении посредством пластического сдвига. [5]

Если для полных дислокаций таким процессом может, например, являться локальное изменение порядка вблизи дислокации в твердом растворе [252], то для двой-никующей дислокации аналогичный эффект дает локальное изменение ориентационного порядка. [6]

Для решетки алмаза параметры полных дислокаций следующие. Этот вектор равен наикратчайшему. Расщепленные и частичные дислокации возникают при взаимодействии края дислокации с несовершенствами упаковки. Это сложное явление связано с тем, что при движении края полуплоскости в направлении вектора Бюргерса при встрече с дефектом упаковки он искривляется. Выгодным оказывается движение с захватом атомов дефекта и разделением сектора Бюргерса на два меньших вектора и соответственно меньшей энергией, необходимой для движения дислокации. Дислокация как бы расширяется или раздваивается. [7]

Для решетки алмаза параметры полных дислокаций следующие. [8]

В результате петля превращается в полную дислокацию, не содержащую дефекта упаковки. [9]

Модель образования дефекта упаковки при расщеплении полной дислокации на две частичные ( ср. [10]

В образцах окиси титана [368] было обнаружено расщепление полных дислокаций на две частичные. [11]

Проследим, как меняется расположение атомов при распаде полной дислокации на две частичные. [12]

С геометрической точки зрения возможен и другой тип диссоциации полной дислокации, согласно уравнению реакции АС - - Af [ ЗС ( фиг. Соответствующая первая частичная дислокация должна создавать один слой поверх второй дислокации. [13]

Для нас лишь важно, что дислокации превращения аналогичны полным дислокациям и могут быть рассмотрены как объекты континуальной теории, которые сравнительно легко перемещаются в определенных плоскостях, расширяя при этом область кристалла, перешедшего в другую фазу. Принципиально новым моментом для дислокации превращения по сравнению с полными дислокациями является появление дополнительных сил, действующих на нее в кристалле. [14]

Чтобы вектор Бюргерса изменился, необходимо, чтобы произошла реакция между полными дислокациями. Следовательно, узел будет ограничен отделенными друг от друга кривыми, что и показано на рис. 6.19.2 справа. [15]

Страницы: 1 2 3 4