Полная дислокация

Cтраница 3

Хотя полная дислокация разделилась на частичные, по-прежнему определяем краевые и винтовые компоненты по отношению к вектору Бюргерса полной дислокации. Касательное напряжение а, направленное вдоль [112], действует на эти две винтовые компоненты с силами равными, но противоположно направленными. Краевые компоненты составляют с [112] прямой угол, поэтому они не испытывают действия силы. [31]

Тройной узел в плоскости плотной упаковки в кристаллах с г. ц. к. решеткой. [32]

Отсюда следует, что дислокации с большим вектором Бюргерса неустойчивы и что энергия кристалла будет уменьшаться при распаде полной дислокации на единичные. Распад одной дислокации на несколько или, наоборот, слияние нескольких дислокаций в одну называется дислокационной реакцией, которая записывается в виде равенства между векторами Бюргерса дислокаций до и после реакции. [33]

Начиная с некоторой толщины пластины, энергетическое соотношение поверхностной и объемной энергий становится таким, что дополнительная деформация путем скольжения полных дислокаций оказывается более выгодной, чем двойникованием. Это и приводит к смене механизма дополнительной деформации. [34]

Анализируя это превращение, Зеегер [35] связывает его с дислокационным механизмом образования двойников, разработанным Коттрел-лом и Бейлби [36], и с процессом диссоциации полной дислокации на две частичные, из которых одна является неподвижной, а вторая подвижной. [35]

Как уже отмечалось, двойникующая дислокация является границей области, перешедшей путем сдвига в новое положение, и, следовательно, имеет все свойства, обычно присущие полным дислокациям, которые также являются границей сдвига. Если на границе нет заметного скачка упругих свойств ( такими, как правило, являются обычно двойниковые границы), то асимметрия поля напряжений двойникующей дислокации будет малой, и двойникующую дислокацию без всяких оговорок можно рассматривать в рамках континуальной теории дислокаций. Вектор Бюргер-са двойникующей дислокации не является вектором исходной решетки или решетки двойника и равен расстоянию, которое проходит каждая плоскость решетки при двойникующем сдвиге. [36]

При любом из двух указанных возможных положений плоскости скольжения в данной структуре скольжение будет происходить между плотно упакованными слоями, и поэтому с чисто геометрической точки зрения диссоциация полной дислокации на частичные возможна в обоих случаях. Можно ли видеть расщепившиеся дислокации, это зависит от того, какова энергия дефекта упаковки. [37]

Наблюдаемая система скольжения 1Ю 111 в ГЦК металлах отвечает критериям теории дислокаций: 1) вектор Бюргерса 1 / 2 110 - наименьший из всех возможных векторов в ГЦК металлах для полной дислокации, движению которой соответствует наименьшее напряжение Пай-ерлса; 2) дефекты установки образуются в наиболее плотно-упакованных плоскостях 111 ГЦК решетки. В аспекте электронного строения особая прочность плотноупакованных рядов и их сохранение при пластической деформации заключается не только в кратчайших расстояниях между атомами в таких рядах, но прежде всего в максимальной силе связи между ними. [38]

Область двойника и схема его профиля ( А. [39]

Таким образом, хемомехани-ческий эффект в данном случае проявляется в два этапа: химическое растворение поверхности вызывает поток двойникующих дислокаций и рост двойников, а следующее затем механохими-ческое растворение двойников вызывает, поток полных дислокаций, ранее заторможенных на двойниковых границах. По аналогичной методике было также проведено прямое наблюдение хемо-механического эффекта на металлических монокристаллах. [40]

Зависимость кинетики роста двойников от нагрузки и времени воздействия растворителя.| Область двойника и схема его профиля А. [41]

Таким образом, хемомеханический эффект в данном случае проявляется в два этапа: химическое растворение поверхности вызывает поток двойникую - ] щих дислокаций и рост двойников, а следующее затем механохимическое раство - / рение двойников вызывает поток полных дислокаций. [42]

В заключение отметим, что все рассмотренные линии соответствуют частичным дислокациям с вектором Бюргерса типа Аа. Полные дислокации образуют ряды частичных дислокаций, разделенные дефектом упаковки. [43]

Такая антифазная граница обладает определенной энергией, приходящейся на единицу площади. Вторая полная дислокация в той же самой плоскости скольжения, следующая за первой, восстанавливает как геометрический, так и химический порядок. Отсюда ясно, что две полные дислокации связаны друг с другом полоской антифазной границы. От удельной энергии этой антифазной границы зависит, насколько широко в результате разойдутся дислокации. Более того, так как каждая полная дислокация может расщепиться на частичные дислокации Шокли, должны образовываться тройные полоски. Схема такой полоски представлена на фиг. Условие равновесия в этом случае точно такое же, как и для тройной полоски в тальке. Величины уг имеют в данном случае следующий смысл: YI и Тз - энергии границ, вдоль которых произошло относительное перемещение антифазных и геометрических дефектов упаковки, тогда как у2 - энергия антифазной границы. [44]

У этих частичных дислокаций одинаковые краевые компоненты - j [ HO ], а винтовые компоненты [112] и [112] противоположны по знаку. Хотя полная дислокация разделилась на частичные, по-прежнему определяем краевые и винтовые - компоненты по отношению к вектору Бюргерса полной дислокации. Касательное напряжение ст, направленное вдоль [112], действует на эти две винтовые компоненты с силами равными, но противоположно направленными. Краевые компоненты составляют с [112] прямой угол, поэтому они не испытывают действия силы. [45]

Страницы: 1 2 3 4