Однородная турбулентность

Cтраница 3

Частный случай такого разложения ( разложение по гармоническим функциям) широко используется в теории однородной турбулентности. В случае неоднородной турбулентности разложение вида (1.5) в силу сказанного выше оказывается наиболее простым, что существенно облегчает решение ( например, численное) такой системы. [31]

Влияние ускорения продольной деформации на теплопередачу для положительных скоростей деформации. [32]

Дейсслер [94] отметил большое влияние, которое оказывает деформация, возникающая при ускорении или замедлении течения, на теплопередачу при турбулентном режиме. В качестве примера на рис. 3.18 показано влияние деформации при продольном ускорении на среднюю интенсивность однородной турбулентности. [33]

Вязкие струи разрушаясь поддерживают мелкомасштабную турбулентность. Влияние вязких струй на турбулентное ядро потока с удалением от стенки уменьиаетоя и при определениях условиях в ядре потока может быть однородная турбулентность. [34]

Известно, что при турбулентном движении, которое носит хаотический характер, две произвольные частицы движутся таким образом, - что с течением времени расстояние между ними возрастает. При большом числе частиц, испускаемых источником, через некоторый промежуток времени одни частицы переместятся в одном направлении, а другие - в противоположном, так что при изотропной и однородной турбулентности распространение частиц будет симметричным относительно оси источника. [35]

Последовательный феноменологический подход к проблеме замыкания уравнений для моментов второго порядка развил Ламли ( 1967а, б, 1970, 1978а, б, 1983); см. также Ламли и Хаге-Наури ( 1974) и У. Этот подход заключается в предположении, что дополнительные неизвестные суть функции от тех или иных известных моментов и их производных, разлагающиеся в ряды по малым отклонениям их аргументов от значений в стационарной однородной турбулентности. [36]

Турбулентное движение может происходить только при перемещении вязкой среды. Влияние вязкости, кроме всего прочего, проявляется еще и в том, что турбулентность становится более однородной и менее зависимой от направления. В предельном случае однородная турбулентность, т.е. одинаковая в любой точке, становится изотропной - ее статистические параметры перестают зависеть от направления и отсутствует градиент осредненной скорости. [37]

В главе 6 построена качественная схема, в рамках которой учитывается влияние неустойчивости пламени и различий в коэффициентах молекулярного переноса на процесс горения однородной смеси. Получен ряд нетривиальных критериев, характеризующих распространение пламени. На основе теории локально однородной турбулентности дана оценка предельной теплонапряженности процесса горения и показано, что эта теплонапряжен-ность существенно ниже теплонапряженности в нормальном пламени, если интегральный масштаб турбулентности много больше, чем толщина нормального фронта пламени. [38]

Оценим сначала амплитуду пульсаций скорости движения поверхности z const относительно среды. Как видно из соотношения (1.38), входящие в (2.18) величины Vz и Дг определяются мелкомасштабными пульсациями. Поэтому амплитуды пульсаций рассматриваемых величин можно найти из теории локально однородной турбулентности. [39]

Это важно для термодиффузионных измерений, так как уравнение Тейлора (1.1) и соотношения (1.2) и (1.3), являющиеся его следствием и использовавшиеся для обработки результатов измерений, справедливы, строго говоря, только для однородной турбулентности. [40]

Как уже отмечалось в разд. Иначе говоря, использование эргодической теоремы является проблематичным. Кроме того, двухмасштабная турбулентность приводит к математическим упрощениям ( возможность разложения среднего поля в ряд), которые позволяют провести более детальные исследования. В случае однородной турбулентности существует, однако, математическая процедура, впервые предложенная Лерхе [ 145, 150], которая является альтернативной к методу разложения в ряд. [41]

Если / сю, то все собственные числа образуют последовательность, сходящуюся к нулю. При / сю спектр может быть дискретным, напрерывным или состоять из дискретной и непрерывной частей. Следовательно, интеграл (1.3) сходится и спектр оказывается дискретным. В этом заключается существенное отличие поперечного спектра струйных течений от обычно непрерывного спектра однородной турбулентности. [42]

Обратная величина 1 / / п vT / D является аналогом турбулентного числа Прандтля. Следует отметить, что уравнением ( 399) устанавливается линейная связь между диффузионным потоком энергии турбулентности и градиентом дЕ / ду. Такая связь, вероятно, правомерна только при условии, если турбулентная вязкость изменяется квазистационарно; это может быть только в том случае, если турбулентность в каждой точке равновесна. На самом же деле известно, что крупномасштабные и мелкомасштабные вихри ведут себя по-разному. Так, например, при вырождении однородной турбулентности за решеткой мелкомасштабные вихри вырождаются быстрее, чем крупномасштабные, что приводит к изменению спектра турбулентных пульсаций. Следовательно, в нестационарном движении может наблюдаться запаздывание по времени турбулентной вязкости ( релаксация), как и в случае движения неньютоновской жидкости. [43]

Для однородного потока переход части энергии осредненного движения к пульсационному проходит по схеме: неустойчивое осредненное движение - - крупномасштабные ( низкочастотные, с масштабом соизмеримом с диаметром канала) пульсации - - мелкомасштабные ( высокой частоты) пульсации с убывающим масштабом и скоростью до полного гашения вихрей - - переход в тепло вязкого трения. Достаточно крупные частицы могут вовлекаться в пульсационное движение с помощью крупномасштабных возмущений лишь частично в силу скольжения. Возникающая при этом дополнительная диссипация энергии дисперсного потока для некоторых исследователей служит указанием на увеличение турбулентности потока за счет усиления перехода осредненной энергии в энергию пульсационных движений. Последнее будет справедливо видимо, только тогда, когда дополнительный ( из-за частиц) энергообмен не приведет к подавлению крупномасштабных пульсаций путем увеличения их устойчивости и стабилизации осредненного движения. В противном случае результат может быть обратным. В [ Л, 39, 39а ] показано, что при изотропной однородной турбулентности наличие частиц приводит к ускорению вырождения турбулентности. [44]

Соотношение периметра и площади градовых облаков, отложенное в двойном логарифмическом масштабе. Каждая точка соответствует определенному моменту времени в процессе эволюции облака. По линейным аппроксимациям ( показаны сплошными линиями были найдены фрактальные размерности для 24 различных градовых облаков. [45]

Страницы: 1 2 3 4