Тепловое возбуждение

Cтраница 2

Благодаря тепловому возбуждению происходит освобождение электронов из этих центров и их эмиссия в вакуум. Одновременно происходит заполнение пустых узлов электронами металла - подложки. Этот процесс тоже приводит к образованию центров прилипания ( источников электронов) и вызывает тем самым рост эмиссии. [16]

В магнетиках тепловое возбуждение магнитной решетки приводит к появлению спиновых волн, кванты которых называются магнонами. Аналогичным образом квантование плазменных колебаний рождает плазмоны. Фононы, магноны, плаз-моны обладают энергией ( определяемой по формуле Планка) и импульсом и представляют собой элементарные возбуждения кристалла - квазичастицы, которые не могут самостоятельно существовать вне кристалла в - отличие от фотонов. Электроны в металлах, называемые свободными, также представляют собой квазичастицы. Вследствие взаимодействия с решеткой-они обладают эффективной массой, которая может быть существенно больше или меньше массы свободного электрона, и квазиимпульсом, изменяющимся на величину, пропорциональную вектору обратной решетки. [17]

Средняя энергия теплового возбуждения при комнатной температуре равна 0 025 эв. Обычно в полупроводниках лишь малая часть электронов перебрасывается тепловой энергией из ВЗ в ЗП, зато примесные уровни практически полностью ионизируются. [18]

В результате теплового возбуждения акцепторного полупроводника один из валентных электронов соседних атомов Si может нарушить валентную связь и заместить свободный энергетический уровень ( заполнить валентную связь) вблизи атома акцептора. В результате такого перехода вблизи соседнего атома, которому ранее принадлежал рассматриваемый электрон, образуется дырка, а атом акцептора превращается в неподвижный отрицательно заряженный мок. Следовательно, в процессе ионизации акцепторов образуются подвижные носители лишь одного знака - дырки. [19]

Одновременно с тепловым возбуждением носителей тока ( электронов и дырок) происходит обратный процесс - их рекомбинация. Равновесные объемные концентрации электронов п и дырок р удовлетворяют соотношению, аналогичному закону действующих масс: пр Сехр ( - Eg / kT), где. [20]

Наряду с тепловым возбуждением носителей заряда появление свободных электронов и дырок может быть обусловлено и другими причинами. Например, при освещении полупроводника происходит взаимодействие связанных электронов с фотонами. Так как при этом свободные носители заряда возникают за счет непосредственного поглощения внешней энергии, а среднее значение тепловой энергии решетки остается практически неизменным, то состояние термодинамического равновесия нарушается. В этом случае свободные носители заряда называются неравновесными. Разность между концентрациями неравновесных и равновесных носителей называется избыточной концентрацией, а сами носители заряда - избыточными. [21]

Одновременно с тепловым возбуждением носителей тока ( электронов и дырок) происходит обратный процесс - ш рекомбинация. Равновесные объемные концентрации электронов п и дырок р удовлетворяют соотношению, аналогичному закону действующих масс: пр Сехр ( - EgjkT), где k - постоянная Больцмана, Е и С - константы в-ва. [22]

Диаграммы, демонстрирующие качественную температурную. [23]

Выше температуры Нэеля тепловое возбуждение препятствует такому эффективному упорядочению и взаимодействия проявляются лишь в форме константы Вейсса, которая по порядку величины близка температуре Нэеля. Однако ниже точки Нэеля эффективность такого антипараллельного упорядочения значительно возрастает, что приводит к уменьшению восприимчивости. В ферромагнитном веществе моменты отдельных ионов стремятся упорядочиться и стать параллельными, взаимно усиливая друг друга. Выше точки Кюри тепловая энергия более или менее способна нарушить упорядоченную ориентацию; однако ниже Тк тенденция к упорядочению преобладает и восприимчивость растет с понижением температуры значительно быстрее, чем это наблюдалось бы при полной независимости одного иона от другого. [24]

В первом приближении различные тепловые возбуждения можно рассматривать независимо, однако следует помнить, что в высших приближениях уже приходится учитывать их взаимодействие. Среди всех возможных типов возбуждений следует особо выделить решеточные возбуждения динамических степеней свободы, которые связаны с колебаниями частиц, образующих кристаллическую решетку ( атомов, ионов или молекул) вблизи их положений равновесия. Если решетка состоит из молекул, то решеточные возбуждения связаны с колебаниями молекул как целого, однако наряду с ними возможны молекулярные возбуждения, связанные с колебаниями отдельных атомов или ионов внутри молекулы. Молекулярные возбуждения такого типа встречаются в кристаллах в тех случаях, когда межатомное взаимодействие в группе атомов превышает взаимодействие между атомами соседних групп. [25]

В первом приближении различные тепловые возбуждения можно рассматривать независимо, однако следует помнить, что в высших приближениях ужо приходится учитывать их взаимодействие. Среди всех возможных типов возбуждений следует особо выделить решеточные возбуждения динамических степеней свободы, которые связаны с колебаниями частиц, образующих кристаллическую решетку ( атомов, ионов или молекул) вблизи их положений равновесия. Если решетка состоит из молекул, то решеточные возбуждения связаны с колебаниями молекул как целого, однако наряду с ними возможны молекулярные возбуждения, связанные с колебаниями отдельных атомов пли ионов внутри молекулы. Молекулярные возбуждения такого типа встречаются в кристаллах в тех случаях, когда межатомное взаимодействие в группе атомов превышает взаимодействие между атомами соседних групп. [26]

В нагревателе происходит тепловое возбуждение специально подобранной смеси газов ( в результате сгорания топлива или подогрева с помощью электрич. При течении газа в сверхзвуковом сопле смесь быстро охлаждается. Необходимая для возбуждения генерации инверсия населешюстей энергетич. [27]

Атом кремния. [28]

Под действием энергии теплового возбуждения связь заполняется одним из валентных электронов соседнего атома четырехвалентного вещества, атом примеси при этом превращается в отрицательный ион. [29]

Пока не происходит теплового возбуждения более высоких уровней энергии, поляризац. Соединения Еп3 не обладают при низких темп - pax ориентац. [30]

Страницы: 1 2 3 4