Ур-ние - шредингер
Cтраница 1
Ур-ние Шредингера при решении квантовомеханич. Координатное и импульсное представления в этом случае менее удобны, поскольку число измерений пространства, в к-ром пишется это ур-ние, растет с увеличением числа частиц. [1]
Ур-ние Шредингера имеет точное аналитич. В связи с этим особое значение имеют всевозможные приближенные методы К. [2]
Решая ур-ние Шредингера, находят вид - функций, характеризующих возможные состояния микрочастицы в данных условиях, и соответствующие им значения энергии. [3]
Если эти составляющие ур-ния Шредингера найдены, а операторы возмущения известны, задача сводится к вычислению лишь соответствующих матричных элементов. В силу сложности всего комплекса проблем полных расчетов параметров спиново-го гамильтониана проведено пока мало и не во всех из них достигнуто удовлетворит, согласие с экспериментом. [4]
Точное решение ур-ния Шредингера удается найти лишь в редких случаях. Поэтому важное значение имеют разл. Если при рассматриваемом движении импульсы частиц достаточно велики, а потенц. Шредингера возможно, а остальные могут рассматриваться как малые возмущения первой, применяют возмущений теорию. [5]
 |
Зависимость энергии электрона, движущегося в периодическом потенциальном поле, от волнового числа. Заштрихованы разрешенные зоны значений энергии. [6] |
При построении решения ур-ния Шредингера выделяют характерные величины, имеющие размерность длины и энергии: а и Si. Величину а называют радиусом первой орбиты Бора, a § i представляет собой энергию электрона, находящегося на первом уровне ( в основном состоянии) в атоме водорода. [7]
Фазы рассеяния находятся решением ур-ния Шредингера для частицы в комплексном ( оптич. Его действительная часть имеет тот же смысл, что и потенциал ср. [8]
Состояния электронов, описываемые ур-нием Шредингера, характеризуются тремя степенями свободы и одним магн. Главное квантовое число п определяет энергию электрона Еп в данном стационарном состоянии. [9]
Как правило, при решении ур-ния Шредингера ( см, Квантовая химия) МО представляются линейными комбинациями атомных орбиталей ( приближение МО ЛКАО), что сводит расчет МО и энергии молекулы к решению системы алгебраич. В, методе Хартри волновая ф-ция молекулы рассматривается как произведение мол. Хартри - Фока - как линейная комбинация таких произведений, удовлетворяющая требованию антисимметрии волновой ф-ции по отношению к перестановкам электронов. [10]
Напротив, точное количественное решение ур-ния Шредингера даже для атома возможно лишь для простейшей задачи - для стационарных состояний атома с одним электроном. В более сложных случаях применяются различные приближенные методы: приближение Томаса - Ферми - для атомов с большим числом электронов, приближение Фока - Хартри ( метод самосогласованного поля) - для точного расчета уровней энергии. [11]
Важным классом аналитически вычисляемых решений нелинейного ур-ния Шредингера являются JV-соли-тонные импульсы, соответствующие нач. [12]
V зависит только от х, Ур-ние Шредингера в конфигурац. [13]
При больших деформациях требуется численное решение ур-ния Шредингера в деформир. [14]
Обычная схема введения упрощений при решении стационарного ур-ния Шредингера для молекулы сводится к следующему. На первом этапе тем или иным способом ( обычно с помощью прямого вариац. [15]
Страницы: 1 2 3 4