Cтраница 1
Уравнение Лондона подробно рассмотрено в гл. [1]
Уравнение Лондонов (19.21) было предложено, чтобы объяснить наблюдавшиеся при сверхпроводимости явления, включая эффект Мейсснера. [2]
Уравнения Лондонов, как мы знаем - это ограничения, наложенные на обычные уравнения электромагнетизма и введенные с тем, чтобы свойства, полученные на основании этих законов, согласовывались с результатами опытов. [3]
Уравнение Лондона подробно рассмотрено в гл. [4]
Используя уравнение Лондонов и предполагая, что длина когерентности меньше, чем глубина проникновения К, вывести соотношения, позволяющие связать намагниченность свободного от деформаций сверхпроводника 2-го рода с величиной приложенного поля. Предположить, что в случае смешанного состояния доменная структура сверхпроводника является ламинарной. [5]
Используя уравнение Лондонов и предполагая, что длина когерентности g меньше, чем глубина проникновения А, вывести соотношения, позволяющие связать намагниченность свободного от деформаций сверхпроводника 2-го рода с величиной приложенного поля. Предположить, что в случае смешанного состояния доменная структура сверхпроводника является ламинарной. [6]
AiS в уравнении Лондона порядка самой величины Л, и, во-вторых, равна ли разность энтропии А. Измерения термомсхапичсского эффекта, пропеденпыо Алленом и Рнки [81], по дали ответа на первый вопрос, так как была недостаточно соблюдена адиабатичкость. Использовав прибор, показанный на фиг. Капица [42] измерил термомеханическое давление и соответствующую ему разность температур в интервале от 1 3 до 2 1 К и обнаружил, что разность энтропии АЛ в точности равна полной энтропии, подсчитанной из известных тогда данных по теплоемкости гелия. [7]
Лондон [12], уравнения Лондона, связывающие плотность тока и поле, следуют из квантовомеханического рассмотрения. Поскольку глубина проникновения поля не слишком сильно изменяется с величиной поля, линейная теория должна удовлетворительно описывать явления, однако при расчетах плотности тока необходимо учитывать связанные с магнитным полем поправки первого порядка к волновым функциям. Как указывалось выше, модель с энергетической щелью, введенная для объяснения термодинамических свойств, приводит к объяснению эффекта Мейснера и выражению для плотности тока, сходному с предложенным Пиппардом. [8]
Строго говоря, уравнение Лондона ( I) не является точечным соотношением, поскольку плотность тока в точке зависит от распределения магнитного поля в некоторой окрестности, окружающей точку. При соответствующем выборе калибровки плотность тока пропорциональна векторному потенциалу, но последний зависит от интеграла от поля по некоторой весьма значительной области. Шафро-та и Блатта, которые утверждают, что ( I) справедливо, только если область упорядочении безгранична. Смысл длины когерентности Пшшарда легко выяснить из энергетических соображений. Чтобы локализовать волновые пакеты, описывающие сверхпроводящее состояние, в области, меньшей чем длина когерентности, требуется значительная энергия. [9]
Лондон 12, уравнения Лондона, связывающие плотность тока и поле, следуют из квантовомехапичоского рассмотрения. Поскольку глубина проникновения ноля по слишком сильно изменяется с величиной поля, линейная теория должна удовлетворительно описывать явления, однако при расчетах плотности тока необходимо учитывать связанные с магнитным полем поправки первого порядка к волновым функциям. Как указывалось выше, модель с энергетической щелью, введенная для объяснения термодинамических свойств, приводит к объяснению эффекта Мейснора и: выражению для плотности тока, сходному с предложенным Ипппардом. [10]
Строго говоря, уравнение Лондона ( I) не является точечным соотношением, поскольку плотность тола в точке зависит от распределения магнитного ноля в некоторой окрестности, окружающей точку. При соответствующем выборе калибровки плотность тока пропорциональна векторному потенциалу, по последний зависит от интеграла от поля по некоторой весьма значительной области. Шифро-та и Платта, которые утверждают, что ( 1) справедливо, только если область упорядочении безгранична. Смысл длины когерентности Ниппцрда легко выяснить из энергетических соображений. Чтобы локализовать волновые пакеты, описывающие сверхпроводящее состояние, в области, меньшей чем длина когерентности, требуется значительная энергия. [11]
Предложенная Пиппардом модификация уравнений Лондона как раз учитывает это обстоятельство. [12]
Предложенная Пиппардом модификация уравнений Лондона как раз учитывает ото обстоятельство. [13]
Настоящий параграф посвящен уравнению Лондонов; при этом предполагается, что речь идет о сплавах. [14]
Лондоном и называется уравнением Лондонов. [15]