Уравнение - лоренец
Cтраница 2
Важно подчеркнуть, что уравнения Лоренца - Максвелла описывают истинное, а не макроскопическое ( усредненное) электромагнитное поле, тогда как уравнения, до сих пор встречавшиеся в этой книге, в их приложениях к физическим явлениям давали макроскопическое описание. [16]
Чем же так важны уравнения Лоренца для физики лазеров. [17]
Эти уравнения сводятся к уравнениям Лоренца, когда а 0 и F ( х) Сх. Такой предельный случай соответствует нагреву, несимметричному относительно вертикали. [18]
Это уравнение, называемое уравнением Лоренца - Лорентца [ см. уравнение (11.9) ], было выведено в 1880 г. на основе выражения Клаузиуса - Моссотти для локального поля и идеи о молекулярной поляризуемости. Основное взаимодействие электромагнитной волны, например видимого света, с веществом состоит во взаимодействии электрического поля волны и электрических зарядов вещества. [19]
Однако следует отметить, что уравнения Лоренца описывают эксперимент Бенара только непосредственно вблизи перехода от теплопереноса к конвективным валам, так как пространственные фурье-коэффициенты, оставленные Лоренцем в системе уравнений, описывают только простые валы. Для описания экспериментально наблюдаемого хаоса необходимо сохранить гораздо больше пространственных фурье-ком-понент. [20]
В качестве примера уже приводилось уравнение Лоренца, которое хорошо описывает контур полосы поглощения карбонильных соединений. Чтобы проверить соответствие полученных экспериментальных данных этому уравнению, следует построить контур полосы поглощения. Контур полосы изображают в единицах относительной оптической плотности по оси ординат, а по оси абсцисс откладывают ширину в обратных сантиметрах. [21]
Усреднение микроскопических уравнений электродинамики ( уравнений Лоренца) - хорошо известная процедура, приводящая к установлению вида уравнении Максвелла в материальных средах, к введению понятии напряженности и индукции поля как самостоятельных физических величин, к определению векторов поляризации среды. Мы рассмотрим здесь сначала общую постановку задачи об усреднении уравнений физических полей, а затем, проиллюстрировав применение этой процедуры на примере электродинамики, обсудим ее в приложении к гравитационному полю. [22]
Так же как при получении уравнений Лоренца (3.2.3), температура раскладывается в ряд Фурье. При этом уравнение в частных производных переноса тепла сводится к системе обыкновенных дифференциальных уравнений. [23]
Остановимся далее на поведении системы уравнений Лоренца при больших значениях параметра г. Известно, что при достаточно больших значениях г ( г 313) решение уравнений Лоренца всегда является периодическим. [24]
Как уже говорилось, система уравнений Лоренца является простейшей ( трехмодовой) моделью конвективной турбулентности. При больших г надо учитывать более высокие пространственные гармоники, и уравнения типа Лорепца становятся неадекватными. Такой учет произведен в работе [574], где показано, что характер решения существенно зависит от числа учитываемых мод. [25]
Не является ли этот союз уравнений Лоренца и принципа относительности бракосочетанием идей Лоренца и Пуанкаре. [26]
 |
Орбита электрона в ft - пространстве ( а. к определению циклотронной массы ( б. [27] |
Движение по этой траектории описывается уравнением Лоренца ( см. гл. [28]
Реальные линии редко описываются точно уравнениями Лоренца или Гаусса, а являются обычно промежуточными. [29]
Как было показано, в уравнении Лоренца константа a - b2, a b является полушириной полосы при / 2 оптической плотности данной полосы в максимуме. Эта величина может быть найдена из построенного контура. Вычисленные значения D должны соответствовать экспериментальным точкам, по которым построен контур. [30]
Страницы: 1 2 3 4