Уравнение - лоренец
Cтраница 3
Формальная замена величин, входящих в уравнения Лоренца - Максвелла, их средними значениями приводит к появлению в правых частях уравнений средних значений р и j плотностей заряда и тока, которые не соответствуют никаким макроскопическим физическим величинам, поскольку, как будет видно из дальнейшего, они не могут быть непосредственно макроскопически измерены. [31]
Таким образом, гомоклиническая структура у уравнений Лоренца возникает при г 13 92, Наличие гомоклинической структуры означает существование бесконечного множества / всевозможных седловых, в том числе и всевозможных периодических, движений. Однако при 13 92 S г 24 06 они не образуют аттрактора. [32]
 |
Конфигурация течения, возникающего при конвекции в подогреваемом снизу слое жидкости. [33] |
В заключение лекции будет показано, как уравнения Лоренца приводятся к форме, отвечающей нелинейному осциллятору с инерционным возбуждением. [34]
В области 148 4 г 166 07 решение уравнений Лоренца является периодическим. Именно при рассмотрении этого перехода и было в [572] установлено само понятие перемежаемость. Таким образом, в области больших значений параметра г система уравнений Лоренца ведет себя подобно динамической системе, описываемой одномерным точечным отображением с гладким максимумом. [35]
Жидкий 3Не, как и 4Не, следует уравнению Лоренца - Лоренца. [36]
При / С 0 55 это уравнение превращается в уравнение Лоренца. В уравнении Ротиняна К принимает различные значения в зависимости от формы электролизера и температуры. [37]
Еще в § 1 было отмечено, что нековариантность уравнений Лоренца для электромагнитного поля относительно преобразований Галилея явилась одним из главных побуждений для создания теории относительности. [38]
С помощью преобразования прямой в прямую (3.11) поведение фазовых траекторий уравнения Лоренца можно отобразить в виде серии точечных отображений прямой в прямую, показанных на рис. 7.28. Первый рис. 7.28, а отвечает устойчивости состояния равновесия О ( 0г1), второй рис. 7.28 6 - появлению двух устойчивых состояний равновесия 01 и 02, третий рис. 7.28, в - рождению неустойчивых периодических движений rt и Г2 и появлению разрыва непрерывности, четвертый рис. 7.28, г - возникновепию стохастического аттрактора, пятый рис. 7.28, д - влипанию периодических движений Ft и Г2 в состояния равновесия Oi и 02 и последний 7.28, е - появлению у графика точечного отображения горизонтальных касательных и в связи с этим устойчивых неподвижных многократных точек. Мы видим, что в этой интерпретации возникновение стохастич-ности в системе Лоренца похоже на то, как возникает стохастич-ность в неустойчивом осцилляторе с отрицательным трением и ударами, рассмотренном в гл. [39]
Уравнения (4.32) и (4.33) вместе с соотношениями (4.28) и (4.29) представляют собой уравнения Лоренца для электромагнитного микрополя. [40]
Критическое значение г зависит от параметров о и Ъ, входящих в уравнение Лоренца. Эти рисунки схематические, не соответствующие реальным масштабам. [41]
Поэтому, как и утверждалось выше, проекция на и правой части уравнения Лоренца - Дирака равна нулю. Член, пропорциональный Ъ, называется вектором Шотта, а слагаемое в круглых скобках - вектором Абрагама. [42]
Речь идет об отображении Пуанкаре Т на секущей поверхности z r - 1 уравнения Лоренца в момент возникновения странного аттрактора и после того, как он возник. [43]
Величина а может быть рассчитана на основании значений показателя преломления света в парах по уравнению Лоренца - Лоренца, но, к сожалению, данные о показателе преломления паров в большинстве случаев отсутствуют. Поэтому приходится пользоваться сведениями о показателе преломления жидкостей. [44]
 |
Примеры самовозбуждающихся колебаний. а - течение жидкости над упругой пластиной. б - течение газа над поверхностью жидкости. [45] |
Страницы: 1 2 3 4