Cтраница 1
Уравнения классической механики определяют энергию непосредственно в виде функции импульсов и координат. [1]
Эта симметрия уравнений классической механики свидетельствует об обратимости механических процессов: если механическая система совершает какое-либо движение, то она может под действием тех же сил совершать и прямо противоположное движение, при котором эта система будет проходить через те же самые промежуточные конфигурации в обратном порядке. [2]
Как и всякое уравнение классической механики, уравнение Лиувилля обратимо во времени. Это значит, что при замене t на - t оно остается неизменным. [3]
Для того чтобы система уравнений классической механики жидкости была полной, необходимо выразить вектор потока тепла q через механические и термодинамические переменные. Мы будем исходить из обычного предположения, что q является изотропной функцией от градиента температуры и термодинамических переменных. Однако во всех рассмотренных до настоящего времени случаях принятое нами предположение не нуждалось в уточнении. [4]
Это и отражается в уравнениях классической механики. Она исключает наличие в природе объективной случайности. [5]
Точно так же, если уравнения классической механики определяют энергию системы как сумму слагаемых, каждое из которых зависит только от одной переменной, кратный интеграл ( VIII. [6]
Теория является гибридом несовместимых положений - уравнений классической механики и электростатики и никак не вытекающих из них правил квантования. [7]
Об идеологии движения математической точки в уравнениях классической механики нужно сказать еще раз. Все понимают, что это идеализация, но вопрос в том - какая. Многие думают - такая, которая позволяет решать любую практическую задачу повышением точности вычислений. Но оказывается, что необходимая точность бывает ( довольно часто, и в том числе - при малых размерностях) порядка Ю100, что является принципиально непреодолимым барьером. В этих случаях говорить о движении областей не только более естественно, но практически - необходимо. [8]
Теория является гибридом несовместимых положений - - уравнений классической механики и электростатики и никак не вытекающих из них правил квантования. [9]
Оказывается, что уравнения квантовой механики могут записываться как уравнения классической механики, если заменить величины, фигурирующие в этой механике на операторы. Это положение, описывающее соответствие квантовой и классической механики, позволяет определить операторы для различных физических величин. [10]
Почему уравнения Максвелла отличаются по своей форме и характеру от уравнений классической механики. Что означает утверждение, что эти уравнения описывают структуру поля. Как это возможно, что в результате опытов Эрстеда и Фарадея мы можем образовать новый тип закона, который оказывается столь важным для дальнейшего развития физики. [11]
Однако построение теоретических основ этих разделов в виду того, что уравнения классической механики не всегда дают замкнутую систему, нуждаются в специфических для каждого раздела гипотезах, которые являются дополнительными к основным гипотеза. Это замечание относится к движению тел переменной массы. [12]
Теория является гибридом несовместимых теоретических положений, с одной стороны - уравнений классической механики и электростатики, с другой - не вытекающих из них правил квантования. [13]
Наиболее детальное описание движения дает метод МД, сводящийся к численному решению уравнений классической механики Ньютона для системы частиц в ограниченном объеме с учетом взаимодействий между ними. В методе БД численно решают уравнения Ланжевена для цепи, а окружающая среда ( растворитель, другие макромолекулы) моделируются непрерывной вязкой матрицей и источником случайных толчков. В методе МК изменение системы рассматривают как случайную последовательность дискретных состояний. Детальность описания понижается от метода МД к методу МК, одновременно увеличивается временной и пространственный масштаб рассматриваемых процессов. [14]
Функция должна удовлетворять некоему волновому уравнению, которым в каком-то смысле должно заменяться уравнение классической механики. [15]