Уравнение - классическая механика
Cтраница 3
Пусть система состоит из N частиц, находящихся в объеме V. Движение частиц подчиняется уравнениям классической механики. [31]
Вероятностное описание физических явлений ( статистическая физика) до квантовой механики возникало в сложных системах, где малое изменение начальных условий приводит за достаточно большое время к сильному изменению состояния. Такие системы описываются строго однозначными уравнениями классической механики, и вероятность появляется при усреднении по интервалу начальных состояний. [32]
Вероятностное описание физических явлений ( статистическая физика) до квантовой механики возникало в сложных системах, где малое изменение начальных условий приводит за достаточно большое время к сильному изменению состояния. Эти системы описываются строго однозначными уравнениями классической механики, и вероятность появляется при усреднении по интервалу начальных состояний. [33]
 |
Две инерци-альные системы координат. [34] |
Здесь v - скорость движения штрихованной системы координат относительно нештрихованной. Принято говорить, что уравнения классической механики инвариантны относительно преобразований Галилея. [35]
В противном случае частица называется релятивистской. Движение классической частицы описывается уравнениями классической механики ( гл. [36]
С другой стороны, есть и обычные частицы, и никакие явления типа дифракции или интерференции для них невозможны. Частицы двигаются по определенным траекториям, для нахождения которых с помощью уравнений классической механики достаточно знать все действующие на них силы, а также задать их начальные положения и скорости. Если, например, поставить на пути частиц экран с двумя отверстиями, то большая их часть застрянет в экране, а те, что пройдут сквозь него, попадут на второй экран в местах, находящихся точно позади отверстий в первом. [37]
Мы знаем, что обычные объекты движутся по траекториям в соответствии с действующими на них силами, что их можно привести в состояние покоя и изучать и что их движение можно ускорить до определенных состоянии. Это поведение может быть описано с количественной точки зрения путем решения уравнений классической механики, которые основаны на законах движения, введенных Ньютоном. До нашего столетия претполагалось, что классические концепции и законы также могут быть применены к частицам, таким небольшим, как и атомы. Однако полученные экспериментальные данные показали, что классическая механика не в состоянии объяснить поведение очень малых объектов, и только в 1926 г. был разработан метод расчета таких систем. [38]
Вычисление группы симметрии уравнений Ньютона в пространственном случае никаких принципиальных отличий от описанной процедуры не имеет. Опуская преобразование масштабов измерения времени, координаты и силы, перечислим все остальные подгруппы группы симметрии уравнений классической механики. [39]
Аналогично обстоит дело и с соотношением между классической и квантовой механикой, возникшей в 20 - х годах нашего века в результате развития физики атома. Уравнения квантовой механики также дают в пределе ( для масс, больших по сравнению с массами атомов) уравнения классической механики. [40]
На основе предложенной в [114] схемы метода Монте-Карло были проведены расчеты для реакции рекомбинации Н Н Н - Н Нв интервале температур 2000 - 5000 К. При этих температурах длина волны де Бройля атомов водорода, участвующих в реакции, мала, и их движение можно описывать уравнениями классической механики. Поверхность потенциальной энергии взаимодействия трех атомов водорода достаточно хорошо исследо-зана [372], и, следовательно, в данном случае не было необходимости в процедуре восстановления реакционного потенциала. [41]
 |
Адиабатическое ( г и неадиабатическое ( о движение п области наибольшего сближения двух потенциальных кривых. [42] |
Нетрудно показать, однако, что применительно к задаче об адиабатическом движении ядер в процессе элементарного химического акта волновое уравнение приближенно можно заменить уравнением классической механики. [43]
В некоторых случаях оказалось теоретически возможным построить волновые образования, движение которых совпадает с движением частицы ( хотя и неполно), которое может быть рассчитано с помощью уравнений классической механики. В настоящее время волны Де-Бройля рассматриваются как волны вероятности. Они определяют вероятность обнаружения частицы в данном месте пространства в данный момент времени. [44]
Для того чтобы получить такой ход релаксации, очевидно достаточно выбрать ДГ0 следующим образом. В качестве ДГ0 следует взять область 019 получаемую из этой части ( или какой-нибудь доли этой части) путем обращения всех скоростей при неизменных координатах. В силу обратимости уравнений классической механики мы получим требуемый ход релаксации. Для то го чтобы в этом убедиться, достаточно принять область Ог за начальное состояние; в этом случае через время t энтропия заведомо убудет. [45]
Страницы: 1 2 3 4