Уравнение - навье-стокс
Cтраница 2
Уравнения Навье-Стокса, как правило, при исследованиях течения жидкости дублируются [3], т.е. записываются уравнения для средних значений и для пулъсационных составляющих отдельно. Нами предлагается другой подход. [16]
Уравнение Навье-Стокса (1.20) может быть записано для любого направления. [17]
Уравнения Навье-Стокса выполняются в широких диапазонах изменения параметров течения, представляющих интерес для гиперзвуковой аэродинамики. Однако это приближение может нарушаться, например, на больших высотах, где плотность невелика, и в потоках около небольших аппаратов. Размер слоя Кнудсена, в котором неверна модель сплошной среды, порядка нескольких длин свободного пробега. Газ у поверхности в этом случае не может описываться распределением Больцмана-Максвелла и, следовательно, не может быть использовано приближение Навье Стокса. Для того чтобы распространить модель сплошной среды на режимы течения разреженного газа делается приближение, в котором предполагается, что газ не полностью релаксирует до условий на поверхности. Соответствующие условия, связывающие параметры на внешней границе слоя Кнудсена с условиями на поверхности, называются условиями скольжения. Модель скольжения позволяет расширить возможности применения подхода Навье Стокса на большие высоты, где в общем случае необходимо использовать прямое численное моделирование методом Монте-Карло. На рис. 2.36 [127] даны рассчитанные числа Стантона в зависимости от числа Кнудсена, в том числе и с помощью уравнений Навье-Стокса с граничными условиями скольжения. Видно, что совпадение с результатами прямого численного моделирования улучшается, если использовать условия скольжения. [18]
Применяются уравнения Навье-Стокса, поток дозвуковой. [19]
Представим уравнения Навье-Стокса в векторной форме. [20]
Записывая уравнения Навье-Стокса во всех проекциях декартовых координат и преобразуя их попарно, получим еще два уравнения. [21]
Нелинейность уравнений Навье-Стокса приводит к образованию вихрей в жидкости. Мы рассмотрим стационарное вихревое течение несжимаемой жидкости в отсутствие вязкости, т.е. идеальной жидкости. Итак, представим себе слой жидкости, ограниченный двумя параллельными стенками, движущимися в противоположных направлениях со окоростьв VQ каждая ( ряс. [22]
Решение уравнения Навье-Стокса в виде (12.33) позволяет прийти и к другим практически важным заключениям. [23]
Так как уравнения Навье-Стокса, в отличие от уравнений Эйлера, представляют собой уравнения второго порядка, то к граничным условиям (4.19) или (4.20) необходимо добавить еще одно условие. [24]
Приведем предварительно уравнения Навье-Стокса к безразмерному виду. Можно назвать L и Т масштабами, соответственно, длины и времени. [25]
Это есть уравнение Навье-Стокса для движения вязкой жидкости. [26]
Так как уравнения Навье-Стокса, в отличие от уравнений Эйлера, представляют собой уравнения второго порядка, то к граничным условиям (4.19), или (4.20), необходимо добавить еще одно условие. [27]
Однако решение уравнений Навье-Стокса получено только для простейших случаев одно - и двухмерного потока. [28]
 |
Схема трубопровода ( к выводу уравнения Бернулли. [29] |
Если систему уравнений Навье-Стокса дополнить уравнением сплошности потока, то получим полное описание движения вязкой жидкости. Уравнение Навье - Стокса описывает поле скоростей потока. [30]
Страницы: 1 2 3 4