Уравнение - больцман
Cтраница 3
Используем уравнение Больцмана для определения функции распределения в полупроводнике, где носители тока обладают сферическими изоэнергетическими поверхностями. [31]
Поскольку уравнение Больцмана является весьма сложным нелинейным интегро-дифференциальным уравнением, точное решение его весьма затруднительно. [32]
Тогда уравнение Больцмана заменяется бесконечной системой зацепляющихся уравнений для моментов. В общем случае решить такую систему, разумеется, невозможно. Однако, исходя из некоторых физических соображений, удается аппроксимировать функцию распределения с помощью конечного числа моментов. [33]
Это уравнение Больцмана - Аррениуса применимо и к разрыву химических связей в полимерах ( см. гл. [34]
 |
Схема простого пламенного эмиссионного спектрометра. [35] |
Из уравнения Больцмана видно, что в пламени с более высокой температурой образуется большее число атомов в возбужденном состоянии. [36]
Детально уравнение Больцмана рассмотрено в гл. [37]
Решая уравнение Больцмана, мы находим явный вид функции распределения /, соответствующей заданным внешним силам и данному характеру взаимодействия между частицами. В большинстве случаев, однако, такая задача невыполнима. Самое большое, на что мы можем надеяться, - это определение функции распределения при малых отклонениях системы от а) равновесного состояния, б) стационарного состояния или в) квазистационарного состояния. Однако для электронов, из-за их относительно малой массы и вследствие преобладающей роли упругих столкновений в широком диапазоне скоростей, мы можем продвинуться довольно далеко, определенным образом. [38]
Иногда уравнение Больцмана записывают в более симметричном представлении, при котором в интеграле столкновений проводится интегрирование по всем значениям импульсов сталкивающихся частиц. [39]
Это уравнение Больцмана (12.5.3), линеаризованное вблизи макроскопического решения ср. [40]
Однако уравнение Больцмана применимо только к очень разреженным газам, так как оно относится только к столкновениям двух молекул. Метод Боголюбова позволяет получить функции распределения для любого числа одновременно сталкивающихся молекул. [41]
Записать уравнение Больцмана, в котором член столкновений отсутствует; получить из него неравновесную функцию распределения и вычислить плотность числа частиц в каждой точке в зависимости от времени. [42]
Однако уравнение Больцмана выведено из уравнения движения статистического фазового ансамбля, обратимого во времени, так же как и лежащие в его основе уравнения Гамильтона. Возникает, таким образом, парадокс макроскопической необратимости, получающейся из микроскопической обратимости. [43]
Поэтому уравнение Больцмана применимо в условиях, когда не существенны квантовые эффекты. [44]
Записать уравнение Больцмана, в котором член столкновений отсутствует; получить из него неравновесную функцию распределения и вычислить плотность числа частиц в каждой точке в зависимости от времени. [45]
Страницы: 1 2 3 4