Cтраница 1
Уравнение переноса энергии может быть сведено к простому алгебраическому соотношению. [1]
Уравнение переноса энергии в основном сохраняется, только работа сил внутреннего трения будет иной. [2]
Уравнение переноса энергии в приближении Фаэдо-Галеркина. [3]
Уравнение переноса энергии в прибли-жении Галеркина. [4]
В уравнении переноса энергии [ третье уравнение системы (3.12) ] выражение I - Я - описывает перенос тепла диффузией. Нуль теплосодержания определим при температуре I4, при которой принимаем тепловой эффект реакции. [5]
В уравнении переноса энергии Т представляется собой среднюю температуру в сечении всего пылеугольного факела. В действительности температура частицы 0 отличается от температуры факела, поскольку между частицами и окружающим их газовым потоком происходит теплообмен за счет конвекции, излучения, а также теплопроводности самих частиц. При рассмотрении теплообмена между потоками частиц малого размера и горячих газов в слое ( см. гл. [6]
Получим теперь уравнение переноса турбулентной энергии для многокомпонентной сжимаемой смеси. Это фундаментальное в теории турбулентности уравнение, или некоторые его модификации, лежит в основе многих современных полуэмпирических моделей турбулентности. [7]
При составлении уравнения переноса энергии мы исходим из закона сохранения энергии ( для тепловых явлений - первого закона термодинамики), а также из второго закона термодинамики. В нем не учитывается диссипация энергии внутреннего треиия. [8]
Для вывода уравнения переноса энергии умножим кинетическое уравнение на Mv / 2 и проинтегрируем его по скоростям иона. [9]
Такие записи уравнения переноса энергии вытекают из физической сущности энергии. По закону сохранения энергии энергия не создается и не исчезает, а лишь переходит из одной формы в другую. Поэтому если уравнение переноса записано для полной энергии е, то источников или стоков в уравнении переноса быть не может. Тогда уравнение переноса энергии формулируется так: локальное изменение по времени объемной концентрации энергии равно дивергенции от плотности потока энергии. [10]
Такие записи уравнения переноса энергии вытекают из физической суш-ности энергии. По закону сохранения энергии энергия не создается и не исчезает, а лишь переходит из одной формы в другую. Поэтому если уравнение переноса записано для полной энергии е, то источников или стоков в уравнении переноса быть. Тогда уравнение переноса энергии формулируется так: локальное изменение по времени объемной концентрации энергии равно дивергенции от плотности потока энергии. [11]
В таком виде уравнение переноса энергии часто называют уравнением переноса тепла с так называемым источником в виде скорости выделения ( или поглощения) тепла химической реакцией в единице объема за единицу времени. [12]
В работах [102, 403] получены уравнения переноса энергии вдоль пучка лучей, в которых многократное рассеяние выражена через однократное. Авторы работы [851] рассчитали теплообмен излучением в одномерном слое. В работе [810] приведен расчет теплового потока излучения для полубесконечного цилиндрического газового столба без учета рассеяния. [13]
Для того чтобы построить уравнение переноса турбулентной энергии газа в присутствии частиц необходимо уравнение пульсационного движения (2.4.10) умножить на и, просуммировать по i, а затем осреднить. [14]
Таким образом, решение уравнения переноса энергии сводится к поиску решения системы дифференциальных уравнений относительно неизвестных функций gn ( q), которые совместно с начальными условиями образуют задачу Коши. Для решения такой системы уравнений необходимо осуществить выбор базисных функций с учетом требуемой точности расчетов и особенностей геометрических характеристик канала, а также определить методы решения. [15]