Cтраница 2
Для математического описания поля температур служит уравнение переноса энергии - уравнение теплопроводности. [16]
Дифференциальные уравнения переноса тепла получаем из уравнения переноса энергии: локальная производная объемной концентрации энергии равна дивергенции от плотности потока энергии. [17]
Дифференциальное уравнение переноса теплоты получаем из уравнения переноса энергии. [18]
Дифференциальные уравнения переноса тепла получаем из уравнения переноса энергии: локальная производная объемной концентрации энергии равна дивергенции от плотности потока энергии. [19]
Дифференциальные уравнения переноса тепла получаем из уравнения переноса энергии: локальная производная объемной концентрации энергии равна дивергенции плотности потока энергии. [20]
В работе [8] были впервые предложены раздельные уравнения переноса энергии в потоке горящего твердого пылевидного топлива для твердой и газовой фазы. [21]
Сумма уравнений (11.5) и (11.6) дает локальное уравнение переноса лабильной энергии. [22]
Для описания этого процесса удобно воспользоваться уравнением переноса энергии ( 7.105 в) в частном случае отсутствия градиентов и электрических полей, считая при этом столкновения между электронами и ионами упругими. Последнее условие не играет существенной роли, так как оказывается, что время установления равнораспределения энергии между электронной и ионной компонентами значительно превышает времена релаксации для каждой компоненты. [23]
Система гидродинамических уравнений для многокомпонентной жидкости включает в себя уравнения переноса энергии и импульса (8.2.83), а также уравнения (8.3.39), описывающие перенос частиц. [24]
При этом дополнительно к уравнению Навье - Стокса составляется уравнение переноса кинетической турбулентной энергии. Таким образом, удается замкнуть систему уравнений и появляется возможность численно рассчитать поля скорости, температуры и давления в помещении путем конечно-разностной аппроксимации дифференциальных уравнений с использованием современных вычислительных машин. [25]
В табл. 1 - 2 приведены разные формы записи уравнения переноса энергии. [26]
В этой же работе выписаны уравнения Навье-Стокса с использованием такой формы уравнений переноса энергии и массы компонентов [188], которая дает существенно более простые выражения для коэффициента теплопроводности смеси и для термодиффузионных отношений в любом приближении теории Чемпена-Энскога. В случае смесей электронейтральных компонентов достаточным является учет минимального числа членов разложения функции распределения по полиномам Со-нина, обеспечивающих получение ненулевых значений соответствующих коэффициентов переноса: одного для коэффициентов диффузии и двух для коэффициентов термодиффузии. [27]
В предыдущем параграфе оказалось возможным исследовать уравнение переноса количества движения независимо от уравнения переноса энергии. Однако в уравнение переноса энергии будут входить некоторые динамические члены, и поэтому уравнение энергии будет более сложным, чем уравнение ( 10) § 5.7. Мы можем получить некоторое представление о влиянии разрыва температур на стенке на процесс переноса энергии, если рассмотрим очень медленное массовое движение, такое, что производными от и и v в уравнении ( 5) § 5.7 можно было бы пренебречь. [28]
Друг к другу слоев насыщенного и ненасыщенного газа является одинаковой и для теплообмена и для массообмена, уравнения переноса энергии и массы и краевые условия к ним для своих областей задания являются полностью тождественными друг другу относительно переменных Ф и С. Этим самым утверждается аналогия процессов тепло - и массообмена при непосредственном контакте газа и жидкости. [29]
В это неравенство входит величина pQ, зависящая от источника теплоты Q, ее можно исключить, если воспользоваться уравнением переноса энергии. [30]