Уравнение - вихрь
Cтраница 2
Пренебрежение боковой диффузией вихря вносит сингулярное возмущение в уравнение вихря, полностью меняющее характер решения, когда нелинейные инерционные члены становятся преобладающими. [16]
В открытом океане основным членом в левой части уравнения вихря является член. Поэтому приток вихря извне со скоростью rot т приводит к увеличению абсолютного вихря жидких частиц благодаря их медленному движению к более высоким широтам, где планетарный вихрь имеет большие значения. [17]
Преобразовав антисимметричную часть уравнения (22.4) с помощью (22.5), получим уравнение вихря [ ср. [18]
Если (5.5.11) не выполняется, но 55 б /, то уравнение вихря в этом вязком подслое является нелинейным, и анализ такого подслоя становится значительно более сложным. Важно отметить, однако, что существование такого подслоя, к счастью, не изменяет рассматриваемую задачу об общей циркуляции. [19]
Во всех следующих сечениях для определения параметров потока необходимо совместно решать уравнения вихрей и уравнение неразрывности. [20]
Поэтому уравнения (43.20) и (43.24) и их следствия будем называть далее просто уравнениями вихрей. [21]
 |
Расчетная схема гравитационной конвекции в замкнутой плоской области. [22] |
Система (6.7.7) - (6.7.10) отличается от системы (6.1.15), (6.1.16) данной главы наличием в уравнении вихря величин, зависящих от температуры и концентрации ( подъемные силы), и двух дополнительных уравнений, относящихся к типу уравнение переноса с диссипацией ( см. гл. Диссипативными коэффициентами здесь являются К - коэффициент теплопроводности, D - коэффициент диффузии. [23]
Важно отметить, что уравнение (6.3.21), как показывает его сравнение с (5.2.16) 4 является уравнением вихря для однородной жидкости в приближении В-плоскости. Это справедливо даже в случае, когда tg 90 0 ( 1), т.е. когда уравнения сохранения импульса для величин порядка 0 ( е) ( 6.3.13 б) не совпадают в точности с соответствующими уравнениями в приближении В - плоскости. Итак, мы показали, что в первом приближении по крайней мере для однородной жидкости влияние сферичности Земли проявляется лишь в изменении параметра Кориолиса f с широтой. [24]
 |
Спектры вторичного потока в циклонах. [25] |
Изменение тангенциальной скорости с радиусом, выходящим за пределы центральной зоны обычного газового циклона, подчиняется уравнению вихря (VI.3), причем показатель степени п равен 0 5 во всех экспериментах. Исключение составляют ранние работу, Прокката [663] и более современных исследований Ферста [258] и Александера [9], которые приводят значения показателя степени п 0 88 и 0 7 соответственно. Для циклонных скрубберов показатель степени изменяется от 0 7 до 1 391, причем значение 1 типично для цилиндрических скрубберов. [26]
Существование пограничного слоя означает, что локально нарушается динамический баланс, опреде ляемый соотношением Свердрупа, т.е. члены уравнения вихря, которые пренебрежимо малы в открытом океане, становятся существенными вблизи границ. Неравенства (5.3.1), оценивающие роль возможных дополнительных вкладов в баланс вихря, могут быть представлены в виде отношения различных масштабов длины. [27]
Мы рассмотрели условия, при которых справедливы теорема Тейлора - Праудмена и соотношение термического ветра, являющееся приближенной формой уравнения вихря. [28]
Выше подробно рассмотрены два способа расчета двумерных потоков, в естественной и в полуфиксированной сетках, причем по второму способу уравнения вихрей брались в фиксированной системе координат ( в координатах Мизеса); возможен также промежуточный способ, по которому используются уравнения вихрей, содержащие явно кривизну линий тока, а вычисления производятся в полуфиксированной сетке. [29]
В случае океанских движений, для которых ( 3 О ( 1) и Е 1, уравнение (6.3.17), как и в случае атмосферы, является уравнением вихря в первом приближении. [30]
Страницы: 1 2 3 4