Уравнение - эволюция
Cтраница 1
Уравнение эволюции в форме (2.6) выражает поэтому сохранение числа изображающих точек ансамбля в элементе пространства динамических переменных, развивающемся по уравнениям движения системы. [1]
Уравнения эволюции (6.78) несколько упрощаются, если их применить к слабо возмущенным черным дырам. [2]
Уравнения эволюции стохастической системы отличаются от уравнений детерминированной системы наличием членов, учитывающих случайные возмущения. [3]
Уравнения эволюции частичных распределений порождаются этим уравнением. [4]
Это уравнение эволюции отличается знаком от соответствующего уравнения для гейзенберговских операторов. Переход к матрице плотности смешанного состояния производится заменой произведений cncm на величины рпт более общего вида, удовлетворяющие условиям (20.3) - (20.4), при этом уравнение (20.6) сохраняет свой вид. [5]
Эти уравнения эволюции в ином, но в эквивалентном виде были впервые получены Хокингом [92] как самое простое следствие оптических скалярных уравнений ( см. [175, 176]; разд. [6]
 |
Одномерные спектры скорости ветра по данным разных авторов. [7] |
Перепишем теперь уравнение эволюции квазигеострофического потенциального вихря (10.7) в приближении так называемой Р - ШЮСКОСТИ ( х, у), в которой параметр Кориолиса имеет вид f - fo P, где fo и р-постоянные, ftdf / dy - производная по дуге у меридиана. [8]
 |
Одномерные спектры скорости ветра по данным разных авторов. [9] |
Перепишем теперь уравнение эволюции квазигеострофического потенциального вихря (10.7) в приближении так называемой Р - ШЮСКОСТИ ( х, у), в которой параметр Кориолиса имеет вид / fo P, где / о и р-постоянные, р df / dy - производная по дуге у меридиана. [10]
Стационарное решение уравнения эволюции совпадает с равновесным вектором распределения. [11]
Фактическое построение решения уравнения эволюции, таким образом, равносильно решению механической задачи интегрирования уравнений движения системы с прозвольными начальными условиями. [12]
Уравнение медленного движения есть уравнение эволюции медленных переменных при условии, что быстрые поддерживаются в равновесных состояниях. Основной замысел теории релаксационных колебаний - построение асимптотик истинного-возмущенного движения из сменяющихся отрезков быстрого и медленного движений. [13]
Другой метод состоит в прямом использовании уравнений эволюции Дл-тарелли - Паризи. [14]
Имеется тесная связь между методом источников для обратимых уравнений эволюции ( типа уравнения Лиувилля или уравнения Шредингера) и методом квазисредних, разработанным Боголюбовым [8] в равновесной статистической механике. Квазисредние вводятся для систем, обладающих некоторой симметрией. [15]
Страницы: 1 2 3 4