Дифференциальное уравнение - пограничный слой
Cтраница 1
Дифференциальные уравнения пограничного слоя следуют из уравнений Навье - Стокса и могут быть получены в результате сравнительной оценки членов этих уравнений и уравнения неразрывности. [1]
Дифференциальные уравнения пограничного слоя, приведенные в § 2 - 2, 2 - 3, проще обычных уравнений движения вязкой жидкости. Однако и их решение связано с большими математическими трудностями даже при обтекании жидкостью простейших контуров в условиях ламинарного пограничного слоя на обтекаемой поверхности. Точное решение уравнений ламинарного пограничного слоя возможно только в ограниченных случаях изменения скорости внешнего потока по поверхности обтекаемого тела или при использовании ряда упрощающих предпосылок. [2]
Дифференциальные уравнения пограничного слоя для осреднен-ного турбулентного движения могут быть получены, например, из уравнений (10.3) путем их осреднения. [3]
Дифференциальные уравнения пограничного слоя при больших скоростях течения газа отражают изменение плотности в зависимости от температуры и давления, а также зависимость других теплофизи-ческих параметров от температуры. Кроме того, они учитывают взаимное превращение тепловой и кинетической энергий и выделение теллоты за счет работы сил давления. [4]
От дифференциальных уравнений пограничного слоя можно перейти к интегральным уравнениям, проинтегрировав систему (9.33) почленно в пределах от 0 до бг для уравнения теплопере-носа и от 0 до б для уравнений движения и сплошности. [5]
От дифференциальных уравнений пограничного слоя можно перейти к интегральным уравнениям, проинтегрировав систему (9.33) почленно в пределах от 0 до бг, для уравнения теплопереноса, и от 0 до 8, для уравнений движения и сплошности. [6]
 |
Течение через элементарный объем в пограничном слое. [7] |
Точное решение дифференциальных уравнений пограничного слоя возможно только для ограниченного числа частных случаев. Поэтому разработаны приближенные способы расчета. Обычно проводят осреднение скоростей поперек пограничного слоя и по существу сводят задачу к одномерной. На этой основе строятся все практические приближенные способы расчета пограничного слоя. [8]
Сделанные упрощения дифференциальных уравнений пограничного слоя имеют своей целью усилить роль основного эффекта при расчетах взаимосвязанных процессов тепло - и массообмена между газом и жидкостью и в то же время по возможности в наибольшей мере учесть второстепенные. Как видно из уравнений ( 1 - 10), ( 1 - 18), основным результатом таких упрощений является возможность представить линейным распределение потенциалов переноса массы и энергии в пограничных слоях за счет осреднения некоторых физических параметров в пределах слоя. Этот результат есть следствие особенностей рассматриваемых процессов, включая невысокие относительные скорости фаз, небольшие разности потенциалов переноса, а также специфическое для двухкомпонентных смесей равенство абсолютных значений градиентов концентраций компонентов, градиентов их парциальных энтальпий ( Яп, Яг) и парциальных давлений. [9]
Если при решении дифференциальных уравнений пограничного слоя ( VII-10) искомой является функция wx f ( y) распределения продольной скорости wx по толщине пограничного слоя, то при решении интегральных соотношений ( VII-13, VII-15) эта функция выбирается произвольно. [10]
Там эта форма дифференциальных уравнений пограничного слоя выведена для сжимаемых жидкостей. [11]
Как показано выше, дифференциальные уравнения пограничного слоя сжимаемого газа в переменных Лиза - Дородницына имеют почти такой же вид, как для пограничного слоя несжимаемой жидкости. Поэтому следует ожидать, что зависимость скорости от переменной ц в пограничном слое сжимаемого газа будет близка к зависимости скорости от физической переменной у для несжимаемой жидкости. [12]
Функция (7.22) представляет собой приближенное решение дифференциальных уравнений пограничного слоя (7.10) без градиента давления для стационарного ламинарного движения в нем. [13]
Функция (24.15) представляет собой приближенное решение дифференциальных уравнений пограничного слоя (24.2) без градиента давления для стационарного ламинарного движения в нем. [14]
Первое условие очевидно, а второе следует из дифференциального уравнения пограничного слоя (6.27), левая часть которого на стенке равна нулю. В условии (6.47) для давления записана полная производная, так как оно постоянно поперек слоя. Давление выражено через скорость на внешней границе слоя с помощью уравнения Бернулли. [15]
Страницы: 1 2 3 4