Амплитудное уравнение

Cтраница 3

Для первого типа длинноволновой неустойчивости можно показать, что нелинейный член в амплитудном уравнении имеет вид N ( a) - ка3, если нелинейные члены ( v V) v и VT оказывают влияние на рост однородного по координате z возмущения. [31]

Затем был рассмотрен пример системы реакционно-диффузионных уравнений, обсуждавшийся в [245]; полученное для нее амплитудное уравнение, как показано в [246, 248], ошибочно. Важный момент состоит в том, что переход от плавного рампа к крутому должен, согласно приведенным в [247] соображениям, проявляться в переходе от единственного волнового числа к конечной полосе волновых чисел. [32]

Искажение профилей скорости и температуры за счет поперечного продува, а также появление дополнительных членов в амплитудных уравнениях (15.4) приводят к тому, что свойства симметрии решений, обсуждавшиеся в § 2, теперь нарушаются. Как и в других такого рода ситуациях ( § 9, 10, 13), гидродинамическая мода теперь проявляется в виде системы вихрей, дрейфующих вдоль границы раздела потоков кроме того снимается вырождение температурных волн. [33]

Так же, как в случае усиления бегущей волны, кинетические уравнения (3.78) и (3.79) отличаются от амплитудных уравнений (3.72) - (3.74) тем, что в них отсутствует фазовая информация о полях. [34]

Область устойчивости периодических вадиковых структур в пространстве ( fc P JR - сачок Буссе ( по рисунку из работы. диаграмма, рассчитанная для Р оо, условно помещена в плоскость Р 300. на горизонтальных поверхностях слоя заданы граничные условия прилипания. участки поверхности, ограничивающей область устойчивости, которые соответствуют порогам развития различных неустойчивостей, отмечены буквенными обозначениями этих неустойчивостей. [35]

Считая средний дрейф пренебрежимо малым ( т.е. Р - достаточно большим), они использовали для этого анализа амплитудное уравнение Ньюэлла-Вайтхеда - Зегеля. [36]

Гетлинг [273] показал, что релаксация, сопровождающая движение фронта, может быть выявлена и путем численного решения амплитудного уравнения Ньюэлла-Вайтхеда - Зегеля. Такой подход позволяет проводить расчеты для больших временньгх промежутков и длинных пробегов фронтов. [37]

В случае, если оператор g ( xo, 0) / Sx невырожден, XQ является простым корнем амплитудного уравнения. Построению данного решения и сопутствующим оценкам посвящен следующий раздел. [38]

В обеих ситуациях при малых надкритичностях интервал неустойчивости по волновому числу узок, а инкремент нарастания мал, что позволяет применить метод многих масштабов и вывести амплитудное уравнение. [39]

Уравнение ( 15) представляет собой необходимое условие продолжимости решения XQ системы ( 2) по параметру / i, в связи с приложением к квазилинейным колебаниям его обычно называют амплитудным уравнением. [40]

Функция ( х, у, z), или в частном случае ty ( x), зависящая только от координат, называется амплитудой волновой функции, а уравнения (2.11), (2.13) и (2.14) - амплитудными уравнениями Шредингера, или уравнениями Шредингера, не содержащими время. [41]

При исследовании устойчивости относительно плоских возмущений сохраняются амплитудные уравнения (30.7); остаются неизменными также условия на нижней границе. Амплитудные уравнения для спиральных возмущений (30.8) не меняются, как и условия на нижней границе. [42]

Здесь штрихом обозначены производные по безразмерной вертикальной координате; число Рэлея определено по средней вязкости VQ. Второе амплитудное уравнение (6.10) и граничные условия остаются без изменений. [43]

Фазовое уравнение Помо - Манвиля. Если амплитудное уравнение представляет картину течения как результат амплитудной модуляции периодической системы параллельных прямых валов, то фазовое уравнение ( в его простейшем варианте) изображает ее такой же системой, промодулированной по фазе. [44]

Состояния микрочастиц, удовлетворяющие этому условию, называются стационарными состояниями. Следовательно, амплитудное уравнение Шредингера описывает стационарные состояния микрочастиц. [45]

Страницы: 1 2 3 4