Классическое уравнение - движение
Cтраница 1
Классическое уравнение движения для действия ( 3) имеет вид S) a. F 0; нетрудно также убедиться, что из калибровочной инвариантности действия вытекает равенство 2) ЛФ 1 - О для любого В. [1]
 |
Схема расположения спинов при образовании спиновой волны. [2] |
Применить классическое уравнение движения гироскопа без затухания dG / dtT ( где С - угловой момент, Т1 - вращающий момент) для случая, когда действуют только обменные силы. [3]
Вывод классических уравнений движений из квантовых показывает, что классическая механика применима при условии малости длины волны де - Бройля X по сравнению с характерным размером I области действия потенциала, в котором движется частица. Таким образом, описание поступательного и вращательного движения молекул в рамках классической механики полностью оправдано. Что касается колебательного движения, то опо может быть описано классически только в случае, когда колебательная энергия заметно превышает величину колебательного кванта, например в случае сильно экзотермических реакций. [4]
В классических уравнениях движения эти величины характеризуют влияние атомных систем на электромагнитные поля; таким образом получается система дифференциальных уравнений для классических полевых величин и для математических ожи-1 даний величин, относящихся к атомным системам. Эти дифференциальные уравнения должны решаться совместно. Описанный процесс отличается наглядностью в применениях и отчетливой аналогией с классическими уравнениями. [5]
Численное интегрирование классических уравнений движения для сложных молекул: Преп. [6]
Отметим, что классические уравнения движения (1.32) или (1.34) являются системой конечного числа обыкновенных дифференциальных уравнений первого порядка. [7]
Шредингера эквивалентно системе классических уравнений движения частиц под действием двух сил - одной, обусловленной потенциалом Ф, и другой, характеризуемой дополнительным потенциалом U. Последний зависит от R и благодаря взаимодействию частиц подвержен большим флуктуациям; это приводит к тем же последствиям, что и соотношение неопределенностей в обычной интерпретации. [8]
Дираком и обычно называются классическими уравнениями движения Дирака - Лоренца. [9]
Дираком и обычно называются классическими уравнениями движения Дирака - Лоренца. [10]
Выше было показано, что классические уравнения движения могут быть обоснованы в квантовой механике и что они обеспечивают простой физический подход к явлению магнитного резонанса. Но такой подход возможен только в случае простой системы, такой, как атом, обладающий электронным магнитным моментом и не обладающий ядерным моментом, или наоборот, но не для сложной системы, какой является, например, атом со сверхтонкой структурой. И хотя в таких случаях классический подход, строго говоря, недействителен, он нередко оказывается полезным, в особенности для установления физической картины в тех ситуациях, где он справедлив лишь приблизительно. [11]
Описание динамики молекулы в рамках классических уравнений движения представляет упрощенную модель реально происходящих кванто-вомеханических процессов. Поэтому при численном исследовании динамических процессов в более сложных молекулах используются модельные ППЭ. [12]
Для этого необходимо перейти от классических уравнений движения для переменных поля к квантовомеханическим. [13]
Правда, следует оговорить: в классические уравнения движения не должны входить силы, имеющие макроскопический характер, такие как силы трения. Кроме того, если в уравнения входит магнитное поле, то при инверсии времени нужно направить его в обратную сторону, поскольку источником магнитного поля служат токи, а они при замене t на - t изменяют свое направление на противоположное. [14]
Ниже будут проанализированы различные схемы интегрирования классических уравнений движения, рассмотрен метод вычисления пучка близких траекторий и метод глобального исследования поверхностей потенциальной энергии ( поиск точек перевала), приведены статистические процедуры, используемые при расчетах методом классических траекторий. [15]
Страницы: 1 2 3 4