Гравитационное возмущение

Cтраница 2

Аэродинамические возмущения обладают определенной устойчивостью по отношению к гравитационным возмущениям. Чтобы полностью исчезли траектории аэродинамического типа, нужно, чтобы гравитационные возмущения были бесконечно велики по сравнению с аэродинамическими. А траектории гравитационного типа исчезают уже при конечном отношении величины аэродинамических возмущений к величине гравитационных возмущений. [16]

Вековых возмущений на круговой орбите аэродинамика не вызывает, а вековые гравитационные возмущения не изменяют угла р, и поэтому CR может остаться неизменным, если только угол р не изменится за счет влияния других возмущений. Например, этот угол могут изменить магнитные возмущения, рассматриваемые в следующей главе. [17]

Рассмотрим сначала только совместное влияние аэродинамики и эволюции орбиты, пренебрегая пока гравитационными возмущениями. Результаты анализа и численного интегрирования позволяют сделать следующие заключения. Угол 6 нутации вектора кинетического момента совершает почти периодические колебания, причем период колебаний 6 приблизительно совпадает со временем изменения угла К на 2я, то есть с периодом вековой прецессии. Разность между наибольшим и наименьшим значениями угла Э имеет порядок 10 - 30, то есть колебания угла нутации более значительны, чем при учете только аэродинамики. Фактически это означает, что за счет эволюции орбиты ( как будет показано ниже, за счет ухода узла орбиты) полюс прецессионно-нутационного движения вектора кинетического момента несколько смещается. [18]

Наша первая модельная задача дает представление о медленно ( квазистатически) изменяющихся гравитационных возмущениях невращающейся дыры. Рассмотрим невращающуюся невозмущенную ( шварцшильдовскую) черную дыру с массой М и радиусом горизонта Гн ЪМ. [19]

Сильное влияние гравитационных возмущений сказывается в большом сжатии траектории, вызванном тенденцией гравитационных возмущений сохранить постоянным значение угла р между вектором кинетического момента и нормалью к плоскости орбиты. [20]

Как было указано выше, характер траектории вектора кинетического момента определяется главным образом аэродинамическими и гравитационными возмущениями, по сравнению с которыми влияние регрессии орбиты несущественно. [21]

Уравнение Тюколыского (6.28) является стандартным калиб-ровочно-инвариантным и инвариантным по отношению к выбору сечения инструментом для расчета гравитационных возмущений ( вне керровской дыры, поэтому большинство расчетов, относящихся к горизонту, относится к поперечно-бесследовому приливному полю § яь. [22]

VI мы возвращаемся к рассмотрению области сильного поля черной дыры, на этот раз для изучения гравитационных возмущений, которые могут вызывать существенные изменения горизонта. Мы развиваем здесь мембранный подход применительно к этим гравитационным возмущениям по аналогии с электромагнитным мембранным подходом, описанным в гл. [23]

Эйлеру-Пуансо, а вектор кинетического момента медленно движется в пространстве, как это показано, например, Ф. Л. Черноусько [25], для случая гравитационных возмущений. [24]

3& jk выраженная в виде комплексного калибравочно-инвариантного и инвариантного по отношению к выбору сечения скалярного поля 4я, которое содержит в себе полную информацию о гравитационных возмущениях дыры. Как мы увидим, расчет свойств растянутого горизонта по 4я выполняется достаточно просто. [25]

Области устойчивости ( /, неустойчивости ( 2 и выполнения необходимых условий устойчивости ( 3 для спутника, ось симметрии которого нормальна к трансверсали орбиты. [26]

Общая теория ротационного движения динамически симметричного спутника под действием возмущений, имеющих силовую функцию ( глава 5, § 4), полностью применима к случаю гравитационных возмущений. [27]

Таким образом, можно говорить об устойчивости траекторий по отношению к влиянию регрессии узла орбиты в том смысле, что движение вектора кинетического момента относительно регрессирующей орбиты при достаточно больших аэродинамических и гравитационных возмущениях мало отличается от движения относительно нерегрессирующей орбиты. [28]

Траектория вектора кинетического момента в вековом движении для спутника типа второго советского. ( Влияние аэродинамических и гравитационных возмущений вместе с эволюцией орбиты. Вдоль траектории указаны. [29]

Параметры и начальные данные взяты те же, что и для примера, приведенного на рис. 53 - 55, только добавлены - весьма существенные в данном случае - гравитационные возмущения. В данном примере центром пре-цессионно-нутационного движения по-прежнему остается центр аэродинамической прецессии. [30]

Страницы: 1 2 3 4