Волновые ф-ции

Cтраница 1

Волновые ф-ции при таком подходе находят при решении электронной части ур-пия Шредингера вариац. [1]

Волновые ф-ции if, соответствующие непрерывному спектру оператора L, определим асимптотич. [2]

Остальные волновые ф-ции, для к-рых нормировочные константы остаются неизменными, несколько трансформируются, но сильно не смещаются. [3]

При этом волновые ф-ции систем тождественных частиц должны удовлетворять онредел. [4]

В общем случае волновые ф-ции квантовой механики являются векторами гильбертова пространства, в к-ром определено эрмитово скалярное произведение. [5]

Пусть ф - волновые ф-ции различных состояний системы, а GY - операторы, соответствующие различным характери. [6]

Значение А экспоненциально убывает с расстоянием, поскольку волновые ф-ции экспоненциально убывают на больших расстояниях. Наличие обменной энергии А приводит к тому, что в состоянии с антипараллельными спинами электронная плотность в. [7]

Затрудненные переходы отличаются от сверхразрслпенных относительно слабым перекрытием волновых ф-ции начального и конечного ядерных состоянии, вследствие чего матричные элементы оказываются малыми по сравнению с матричными элементами сверхраарешГ Нных переходов. Примером затрудненных переходов могут служить переходы 0 - - 0 между состояниями, принадлежащими разным мзоспиповым мультиплетам. [8]

Синглетные состояния имеют антисимметричную спиновую и симметричную пространств, волновые ф-ции, а триплетные-симметричную спиновую и антисимметричную пространственную. В молекулах с нечетным числом электронов соотв имеются наборы дублетных и квартетных В. [9]

В ( 8), ( 9) гамильтониан Я и волновые ф-ции могут быть использованы в любом представлении, в том числе в представлении вторичного квантования, что часто более удобно для вычислений. [10]

В этих случаях при темп-рс Т выше темп-ры фазового перехода 7 волновые ф-ции исех частиц, относящиеся к удаленным друг от друга точкам пространства, скор-релированы. Упорядоченное состояние характеризуется скоррелированной фазой волновых ф-ций частиц, к-рая может измениться во всем образце в целом, но не может измениться независимо в разных точках. [11]

ИЗ 0), ни граничных и др. дополнит, условий, то волновые ф-ции i) и yij), отличающиеся расположением двух индексов частиц у их аргументов, удовлетворяющие одной и той же системе ур-ний и дополнит, условий, описывают одно и то же микроскопич. [12]

Вершины диаграмм Фейнмана в КХД. Сплошные линии изображают кварки, спиральные - глюоны, пунктирные - , пухи Фаддеева - Попова. g - константа. [13]

Зависимость же сечений подпроцесса от параметра ИК-регуляризации выделяется в виде сомножителей и включается в волновые ф-ции адропов, рассматриваемые как феноменологич. [14]

ВОЗМУЩЕНИЙ ТЕОРИЯ, метод приближенного решения многих уравнений движения, в частности уравнения Шредингера, в к-ром волновые ф-ции данной системы представляют через известные волновые ф-ции к. Если известны все решения ур-ния Шредингера для задачи с гамильтонианом Но, то В. [15]

Страницы: 1 2 3 4