Волновые ф-ции
Cтраница 3
Наиб, перестройке при конденсации подвергается самый наружный ( валентный) слой электронной оболочки. Это обусловлено тем, что волновые ф-ции валентных электронов у соседних атомов в твердом теле сильно перекрываются, что приводит к коллективизации бывших валентных электронов. В случае металлов они при этом образуют ферми-газ ( или ферми-жидкость) электронов проводимости, а в неметал-лич. [31]
Собственные дифференциалы) v аппроксимируют волновые ф-ции непрерывного спектра, а условие нормировки ( интеграл сходится. [32]
Сильное маги, поле влияет не только на эпергетпч. В большинстве случаев, однако, волновые ф-ции примесных атомов перекрываются с образованием примесной зоны. [33]
Наличие точечной группы симметрии позволяет установить характер преобразований волновых ф-ций при операциях симметрии. Так, если молекула обладает центром симметрии, волновые ф-ции одних электронных состояний сохраняют свой вид при операциях инверсии, тогда как волновые ф-ции других состояний при этом меняют знак. [34]
 |
Фазовая диаграмма магнитного полупроводника. [35] |
Прямое обменное взаимодействие между ними отсутствует. Однако возникает непрямое взаимодействие, обусловленное тем, что волновые ф-ции магн, ионов перекрываются через волновые ф-ции немагн. Непрямой обмен приводит к заметному изменению магя. [36]
Основан на адиабатическом приближении и позволяет в принципе находить электронные волновые ф-ции и энергетич. [37]
В молекулах при таком переходе может меняться как электронное состояние, связанное с движением электронов относительно атомных ядер, так и характер колебат. Борна - Оппенгеймера рассматривают каждый вид молекулярного движения в отдельности и находят волновые ф-ции и соответствующие значения энергии для электронного, колебат. Однако не всегда можно достаточно точно разделить электронное, колебат. Кроме энергии, состояния атомов и молекул могут различаться спином ( электронным и ядерным); частицы в разл. Я их энергии изменяются по-разному. [38]
Если борцовское приближение несправедливо, то при вычислении матричных элементов V нужно брать точные волновые ф-ции электрона ( в непрерывном спектре) вблизи ядра. [39]
N, также должны составлять прямые углы, т.к. при сближении атомов в этих направлениях волновые ф-ции электронов перекрываются наиб, сильно. Молекула NH3 действительно имеет пирамидальное строение, однако углы между связями N - Н составляют не 90, а 107 18, что является следствием взаимного отталкивания ядер водорода, лежащих в основании пирамиды. [40]
Прямое обменное взаимодействие между ними отсутствует. Однако возникает непрямое взаимодействие, обусловленное тем, что волновые ф-ции магн, ионов перекрываются через волновые ф-ции немагн. Непрямой обмен приводит к заметному изменению магя. [41]
 |
Диаграмма Фортра для полосы 020 - 010 электронного перехода S - П молекулы HCN. точка схождения кривых на оси v называется кантом полосы. [42] |
Это озна-чает, что молекулы и в основном, и в возбужденном состояниях сохраняют свою индивидуальность, слабо возмущены внутрикристаллическим полем и волновые ф-ции соседних молекул перекрываются слабо. При этом, в отличие от Ванъе - Momma экситона, возбуждение сосредоточено на одной молекуле. Возбужденное состояние молекулы не локализовано и может перемещаться от молекулы к молекуле. Взаимодействие между молекулами приводит к образованию экситонной э, нергетич. Сила межмолекулярного взаимодействия определяет ширину экситонной зоны и характерную скорость экситонов. [43]
Наличие точечной группы симметрии позволяет установить характер преобразований волновых ф-ций при операциях симметрии. Так, если молекула обладает центром симметрии, волновые ф-ции одних электронных состояний сохраняют свой вид при операциях инверсии, тогда как волновые ф-ции других состояний при этом меняют знак. [44]
СТАТИСТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА - применяется для описания свойств атомного ядра, усредненных по многим возбужденным состояниям ядра. Возникающие таким образом средние величины плавно зависят от энергии и могут быть рассчитаны на основании сравнительно простой теории, поскольку для этого не требуется знать точные волновые ф-ции возбужденных состояний. При усреднении по состояниям исчезают многие специфич. Это позволяет с самого начала воспользоваться простым нолуклассич. [45]
Страницы: 1 2 3 4