Волновые ф-ции
Cтраница 2
Обнаруженные осцилляции электронных потерь и зависимости от Zj и Z, описываются более совершенной теорией, использующей волновые ф-ции Хартрн - Фока - Слэтера. [17]
Бели суммарная энергия электрона и дырки, равная fi ш, больше Sg, то в этом случае волновые ф-ции электрона г э и дырки л зл перекрываются; коэф. [18]
Лондона - Гайтлера - Гейзенберга ( модель ЛГГ) [1], [3], [5], в к-рой волновая ф-ция кристалла строится из волновых ф-ции изолированных атомов. Эта модель применялась ранее Лондоном и Гайтлером в квантовой теории строения молекул и была обобщена Гейзенбергом на случай кристаллов. [19]
ВОЗМУЩЕНИЙ ТЕОРИЯ, метод приближенного решения многих уравнений движения, в частности уравнения Шредингера, в к-ром волновые ф-ции данной системы представляют через известные волновые ф-ции к. Если известны все решения ур-ния Шредингера для задачи с гамильтонианом Но, то В. [20]
МОЛЕКУЛЯРНЫЕ ИНТЕГРАЛЫ в квантовой химии, название интегральных выражений ( интегралов), к-рые используются для записи в матричной форме электронного ур-ния Шредингера, определяющего электронные волновые ф-ции многоэлектронной молекулы ( мол. Гамильтона и соответствуют определенным физ. [21]
В квантовой механике состояние системы описывается волновыми ф-циями или векторами состояния, по своей маге-матич. Волновые ф-ции могут быть выбраны в различных представлениях как ф-пии различных переменных. Так, если волновая ф-пия задана как ф-цип пространственных координат и времени ф - 1 ] Х /) - то говорят, что система описывается в координатном, или в ( / - представлении. [22]
 |
Зависимость плотности примесных состояний р от их энергия. для слаболегированного полупроводника ( я. при среднем уровне легирования ( б. при сильном легировании ( в. [23] |
При слабом легировании ( см. Легирование полупроводников) примесные атомы можно считать изолированными друг от друга. Волновые ф-ции электронов и силовые поля V соседних примесных атомов ( куло-новские для заряж. [24]
В этом случае спектр наблюдаемых частиц не обладает полной симметрией исходного лагранжиана. Волновые ф-ции фотона и промежуточного векторного бозона переходят друг в друга при таких поворотах. Однако массы этих частиц сильно различаются. Причиной служит отличное от нуля вакуумное среднее хиггсовского поля, к-рое и выделяет определ. Ввиду того что поля описываются размерными неличинами, В. Симметрия исходного лагранжиана восстанавливается в наблюдаемых амплитудах процессов только при энергиях ( точнее, переданных 4-импульсах), много больших итого масштаба. [25]
Соответствующие волновые ф-ции локализованы в узком канале вокруг классич. [26]
Волновые ф-ции полной системы являются совместными собств. [27]
 |
Схема уровней энергии атома ] Л в электрическом поле. [28] |
Ридберговские состояния в электрическом поле принципиально нестационарны - происходит ионизация атома полем. Штарм эффект), их волновые ф-ции являются собств. [29]
 |
Схематический ход температурной зависимости спонтанной намагниченности ферромагнети ка. М - - значение М, в состоянии магнитного насыщения, Тс - точка Кюри. [30] |
Страницы: 1 2 3 4