Случайная фаза

Cтраница 1

Случайная фаза ( p ( t) и узкополосный случайный процесс p ( t) связаны между собой сложной нелинейной функциональной зависимостью. Если p ( t) распределено по нормальному закону, то р ( () этому условию не удовлетворяет-см. [1]

Пусть случайная фаза у ( х, у) моделируется гауссовским случайным процессом с нулевым средним. [2]

Гипотеза случайных фаз, следовательно, является ключевым элементом, определяющим направление времени. Можно подумать, что момент t 0 играет особенную роль. Этого можно добиться, формально, выбирая резервуар, находящийся в состоянии теплового равновесия во все моменты времени, что, в свою очередь, означает, что резервуар является бесконечным. Бесконечное число степеней свободы придает направление стреле времени. [3]

Гипотеза случайных фаз использована не только для начального состояния системы, но и для всех остальных состояний. [4]

Схема эксперимента с двойной щелью. В этом мысленном эксперименте экран со щелями может испытывать отдачу, демонстрируя, через какую щель прошел фотон. [5]

Эти доводы случайной фазы, показывающие, как информация типа который путь разрушает в заданной экспериментальной установке моменты, связанные с когерентной волнообразной интерференцией, являются привлекательными. Они соответствуют духу гейзенберговского j - микроскопа. [6]

Соотношение между нормированными спектральными плотностями ф ( и и ф ( и падающего теплового света и флуктуации фототока, соответственно, когда ф имеет прямоугольный, гауссов и ло-ренцев профиль ( До. - спектральная ширина ф ( ш на полувысоте ( Из работы Mandel, 1963. [7]

Обе моды имеют случайные фазы и не зависят друг от друга. [8]

Таким образом, случайная фаза приводит к уширению лоренцевой спектральной линии. [9]

Фотография объективных спеклов.| Схема образования объективной спенл-структу-ры. Л - лазер. РП - рассеивающая поверхность. 8 - точка наблюдения.| Схема образования субъективной спекл-структу-ры ( структуры изображения. Л - лазер. РП - рассеивающая поверхность. L - линза. S - точка изображения.| Гало дифракции с полосами Юнга. [10]

Эти волны имеют случайные фазы, и в результате их сложения получается случайная результирующая амплитуда. При изменении координат точки наблюдения полная амплитуда ( и интенсивность) принимает различные, также случайные значения, что и обусловливает появление С. Поперечное смещение точки наблюдения ( без изменения расстояния до рассеивающей поверхности) ведет к быстрому изменению разности хода между интерферирующими волнами и, соответственно, к мелкомасштабным изменениям интенсивности. Продольное смещение точка наблюдения ведет к относительно медленным изменениям разности хода и, соответственно, к относительно крупномасштабным флуктуа-циям интенсивности. [11]

Используя для П приближение случайных фаз 0 1 - ГГ находим ( см. разд. [12]

Характеристики обнаружения сигнала со случайной фазой и рэлеевскими флуктуациями амплитуды на рис. 3.6 нанесены штрихпунктиром. [13]

Члены нулевого и первого порядков по амплитуде взаимодействия в поляризационном операторе.| Приближение случайных фаз для поляризационного оператора. [14]

Чтобы выйти за рамки приближения случайных фаз, нужно в разложении ncc ( k o IX) учесть диаграммы, содержащие линии взаимодействия. Заметим, что последние две диаграммы на рис. 6.9 соответствуют поправке к гриновским функциям на первой диаграмме. [15]

Страницы: 1 2 3 4