Cтраница 4
Заметим, что распределение огибающей суммы квазидетерминированного сигнала ( со случайной фазой) и нормального шума также обобщенное релеевское ( см. первую книгу, стр. [46]
Это ур-ние определяет нестационарную одно-частичную матрицу плотности и оказывается равноцен-ным приближению случайных фаз ( приближению высокой плотности), совпадая в то же время с кинетич. Его применяют для описания коллективных возбужденных состояний системы. [47]
Применение метода самосогласованного поля к вычислению корреляционных функций традиционно называется приближением случайных фаз. Существуют разные подходы к этому методу; здесь мы кратко опишем простейший из них. Он основан на наглядной аналогии с простейшей механической системой-частицей в потенциальной яме; равновесное положение отвечает минимуму потенциала, для изучения гармонических колебаний вблизи равновесия необходимо найти квадратичные члены разложения потенциала вблизи минимума. Точно такая же ситуация и в нашем случае. Равновесному однородному состоянию раствора отвечает в приближении самосогласованного поля минимум свободной энергии (15.2), а для анализа флуктуации необходимо найти квадратичные члены разложения вблизи минимума. [48]
Мы приходим к выводу, что диэлектрическая проницаемость в обобщенном приближении случайных фаз, определяемая формулами (4.264), (4.265), содержит поляризуемости связанных двухчастичных состояний, причем они входят с весами, задаваемыми функцией распределения по этим состояниям. [49]
Вплоть до величин порядка q диэлектрическая проницаемость, определяемая в приближении случайных фаз, чисто вещественна. Следовательно, в предельном случае длинных волн мнимая часть диэлектрической проницаемости в обобщенном приближении случайных фаз определяется только вкладами, выходящими за рамки простого приближения случайных фаз. [50]
Если происходит наложение множества волновых движений одной частоты, но со случайными фазами, как показывает статистический анализ, амплитуда возрастает пропорционально квадратному корню из числа волновых колебаний. Интенсивность излучения пропорциональна квадрату амплитуды. Таким образом, наложение большого числа волн со случайными фазами теоретически вызывает линейное увеличение интенсивности. Излучение, испускаемое обычными источниками, имеет именно такое случайное распределение, и соответственно можно утверждать, что интенсивность излучения группы возбужденных атомов в среднем равна интенсивности излучения одного, возбужденного атома, умноженной на полное число излучающих атомов. [51]
Выражение ( 26) определяет мощность поглощения зарядом электромагнитных волн со случайной фазой в низшем неисчезающем приближении теории возмущений. [52]
В этом случае мы могли бы доказать, что именно появление факторов случайной фазы, вследствие взаимодействия с полем, ответственно за потерю интерференции. [53]
Возникает вопрос: как строить дальнейшие приближения, выходящие за рамки приближения случайных фаз. [54]
Уровни спектра помехи возрастают меньше, так как происходит сложение компонент со случайными фазами и амплитудами; можно считать, что это возрастание происходит на 3 дб. [55]
Предположим, что большое число N некоррелированных монохроматических источников испускает фотоны со случайными фазами. [56]
Дело в том, что микромазерные который путь - детекторы не приводят к случайной фазе при взаимодействии атома с полем. Атомно-полевое взаимодействие не вызывает существенного изменения в пространственной волновой функции атомов. Именно корреляция волновой функции центра масс и фотонных степеней свободы в резонаторах ответственна за потерю интерференции. [57]
Этот случайный процесс описывает периодическое колебание круговой частоты К со случайной амплитудой и случайной фазой. [58]