Случайная фаза

Cтраница 3

У хаотического света, представляющего собой суперпозицию волн со случайными фазами и амплитудами, конец вектора напряженности - поля волн описывает в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волн, нерегулярную, чрезвычайно хаотическую линию. Количественная теория частичной поляризации основывается на теории когерентности взаимно перпендикулярных компонент напряженности поля волн. [31]

Сигнал Z ( f) является гармоническим сигналом со случайной фазой. [32]

Заметим, что одномерная плотность вероятностей гармонического колебания со случайной фазой совершенно не зависит от частоты со. [33]

Сигнал х ( t) является гармоническим сигналом со случайной фазой. [34]

Заметим, что одномерная плотность вероятности гармонического колебания со случайной фазой совершенно не зависит от частоты со. [35]

К расчету степени пространственной когерентности 1у12 ( 0.| График зависимости степени пространственной когерентности от а 4лЫМ в случае протяженного самосветящегося источника света. [36]

Пусть различные точки линейного источника света испускают волны с вполне случайными фазами. [37]

С учетом этого условия для вычисления корреляционной функции применимо приближение случайных фаз, описываемое в гл. [38]

Голограмма сложного объекта. [39]

На рис. 46 изображена голограмма прямоугольника с введением в нее случайной фазы. Про такую голограмму говорят, что она получена с рассеивателем. Видно, что световой поток в этом случае более равномерно распределяется по площади голограммы, в отличие от голограмм без рассеивателя, у которых он концентрируется в центральной части. [40]

С учетом этого условия для вычисления корреляционной функции применимо приближение случайных фаз, описываемое в гл. [41]

Выражение (4.264) для диэлектрической проницаемости, полученное в обобщенном приближении случайных фаз, довольно просто интерпретируется. Одночастичные энергии и функции распределения заменяются на соответствующие двухчастичные величины, а взаимодействие с кулоновским потенциалом определяется зарядами еа в случае свободных частиц и матрицей с элементами Mnnr ( q) в случае двухчастичного состояния. [42]

При исследовании взаимодействия этих волн с частицами уже непременимо приближение случайных фаз, поэтому авторы [360] проводят его с позиций сильной турбулентности, рассматривая взаимодействие одной частицы с совокупностью волн достаточно большой амплитуды, когда e & k / Te 1, при фиксированных фазах волн. [43]

Характеристика преобразования плоскопараллельных перемещений ленты в ПАМ. [44]

Пусть поперечные смещения представляют собой низкочастотные периодически е колебания со случайной фазой. [45]

Страницы: 1 2 3 4