Электронная волна

Cтраница 4

Когда посылаемая в плазму электронная волна достаточно монохроматична, в результате ее рассеяния появляются комбинационные частоты, отличающиеся от частоты исходной волны на частоту плазменных турбулентных колебаний. Такие эффекты отчетливо наблюдались в экспериментах Асколи-Бартоли и др. ( 1965) по взаимодействию лазерного излучения с плазмой. [46]

Согласно представлениям волновой механики электронная волна не всегда претерпевает полное отражение от потенциального барьера, а частично проходит сквозь этот барьер в соприкасающуюся с металлом среду. Подсчитывая методами волновой механики - ф, можно найти вероятность того, что электрон очутится вне металла, или, другими словами, можно подсчитать число электронов данной энергии, проходящих в единицу времени сквозь потенциальный барьер. [47]

Несмотря на то что электронная волна может терять энергию или становится некогерентной относительно упруго рассеянного пучка, она сохраняет когерентность, или способность интерферировать сама с собой. Если процесс диффузного рассеяния соответствует изменению вектора рассеяния q, как показано на фиг. [48]

Согласно этой формуле, электронная волна порядка 1 А, соответствующая длине волны обычно применяемого рентгеновского отвечает электронам с ускоряющим напряжением 100 - 150 В. По этой причине медленные электроны не используются для проведения структурных исследований вещества. Электронографические исследования проводят с помощью электронов, разностью потенциалов в 30 - 60 кВ, что соответствует [ волн порядка 0 07 - 0 05 А. Так как все электроны пучка ускоряются одной и той же разностью потенциалов, то электронные волны можно считать монохроматическими. Спектр нейтронов, возникающих в реакторе в результате; урана или плутония, является сплошным. Это объясняется тем, перед выходом из реактора нейтроны испытывают многочисленные соударения с ядрами атомов замедлителя, распределение скоростей которых подчиняется закону Максвелла. [49]

Соответственно с этим длина электронных волн в полупроводнике почти в 20 раз больше, чем в металле, достигая 10 - 6 см. Поэтому электроны полупроводника мало рассеиваются на тепловых флуктуациях атомных размеров, преимущественно же на неоднородностях порядка 10 - 7 - 10 - 6 см. Зависимость рассеяния от энергии электронов также совершенно иная. Эти обстоятельства определяют отличие подвижности электронов в полупроводниках от подвижности металлических электронов. [50]

График зависимости iJ3 2 и 4л / 2 1 2 от г.| Зависимость 4яг2ц 2 от г для разных состояний.| Электронное облако в р-состоянии. [51]

Если взять квадрат амплитуды электронной волны г з 2, то последняя выражает собой среднюю плотность электрического заряда в данной точке пространства атома. Распределение же плотности электронного облака характеризует вероятность локального нахождения электрона в пространстве атома. [52]

Для успешного объяснения интерференции электронных волн в опытах по рассеянию электронов на кристаллах необходимо, чтобы амплитуды вероятности складывались линейно. [53]

Опираясь на известную аналогию световых и электронных волн, стала развиваться новая отрасль физики - электронная оптика, изучающая волновые процессы в электронных пучках. На ее основе рассчитывается, в частности, разрешающая способность электронного микроскопа. [54]

Потенциал Кронига - Пенни. [55]

Аналогичное явление возникает между электронными волнами в кристаллах. [56]

Аналогичное явление происходит при распространении электронных волн сквозь металл. Идеально правильная кристаллическая решетка, в узлах которой находятся неподвижные ионы, не должна рассеивать электронные волны. Электроны проводимости должны были бы проходить сквозь такую решетку свободно, без рассеяния на узлах. Такая решетка не оказывает сопротивления электрическому току. Центрами рассеяния являются главным образом флуктуации плотности, возникающие в результате тепловых колебаний узлов решетки. [57]

С повышением температуры возрастает рассеяние электронных волн на тепловых колебаниях решетки, и поэтому уменьшается их средняя длина свободного пробега, что означает уменьшение среднего свободного пробега электронов. Средняя длина свободного пробега ( X) электронов резко возрастает при понижении температуры металла. На рис. 13.4 показано изменение ( К) с температурой в серебре. Можно доказать, что при обычных комнатных температурах ( X) оказывается обратно пропорциональной первой степени температуры. [58]

Страницы: 1 2 3 4