Пилообразная волна

Cтраница 1

Пилообразная волна является стабильной формой первоначально синусоидальной волны. [1]

Ширина фронта пилообразной волны при больших числах Рей-нольдса по (3.23) составляет малую часть от длины волны. [2]

Не только образование пилообразной волны и ее затухание влияет на работу концентратора при получении предельно больших интенсивностей звука. Поскольку возникновение кави-тационного пузырька - явление случайное, в фокусирующих системах это может привести к сильным флуктуа-циям интенсивности звука в фокусе. [3]

Акустическое течение, вызванное пилообразной волной, определено в [36], причем рассматривалась граничная задача, аналогичная эккар-товской, и использовалось решение (3.16) для пилообразной волны [37]; скорость течения при этом считалась величиной второго порядка малости по сравнению с акустической скоростью. [4]

Стоячие волны скорости в нелинейном резонаторе при различных значениях параметра а. [5]

При этом на конечном этапе пилообразная волна вновь превращается в синусоидальную на основной частоте, как и для бегущей волны. Отметим, что при этом добротность резонатора Q, определяемая как отношение полной энергии колебаний к энергии, диссипируемой за период, не постоянна. [6]

Передача звуковой энергии с помощью плоских пилообразных волн ограничена сверху определенными предельными значениями амплитуды колебания источника звука. Действительно, из (3.22) при увеличении v0 амплитуда принимаемой пилообразной волны стремится к предельному значению упред - hc0 / 2neL, где L - расстояние между источником и приемником звука. Амплитуды большие, чем Упред, не могут быть получены при любом ( конечно, когда еще применимы представления о слабом разрыве) увеличении VQ. Это накладывает довольно жесткие ограничения на передаваемую акустическую мощность. Например, для воды на расстояние L - 100 К не может быть передана с помощью плоской волны интенсивность звука большая, чем - 100 вт / см2, что качественно согласуется с экспериментом ( см., например, рис. 31 на стр. [7]

Расстояние xkp, на котором формируется пилообразная волна, можно найти из условия, что на этом расстоянии гребень волны догоняет соседнюю впадину. [8]

Пилообразный сигнал при 4 и шаге, равном 2. [9]

Пилообразный вектор представляет собой результат дискретизации пилообразной волны, убывающей равномерными шагами вдоль ее длины, как показано на рис. 7.4. Пилообразные векторы можно эффективно использовать для представления постепенного изменения яркости вдоль строки изображения. [10]

Согласно формуле (IV.44), между амплитудой пилообразной волны v mdx и амплитудой ее первой гармоники ( п - 1) имеет место соотношение umaxi ( 2 / л) итах, из которого следует, что даже при неизменной амплитуде волны в процессе ее искажения амплитуда первой гармоники должна убывать для сохранения энергетического баланса, чего приближенная формула (IV.43) не отражает. [11]

При дальнейшем повышении интенсивности ультразвука амплитуда пилообразной волны на этом расстоянии х бугет асимптотически приближаться к величине ита, определяемой формулой ( IV. [12]

Соотношения (3.38), (3.42) относятся к плоским пилообразным волнам. [13]

В заключение этого раздела кратко остановимся на усилении пилообразных волн в среде с внутренними источниками энергии. [14]

Это соотношение принимает наиболее простой вид при описании пилообразной волны с бесконечно малой глубиной фронта. [15]

Страницы: 1 2 3 4