Пилообразная волна

Cтраница 3

Ряд особенностей распространения, поглощения и других эффектов, связанных с пилообразными волнами, будет рассмотрен в соответствующих разделах. [31]

Зависимость интенсивности ультразвука ( 1 5 Мгц эт расстояния до источника в воде 45 ]. [32]

Экспериментальные результаты вполне удовлетворительно подтвержу дают формулу (3.38) для по - - глощения пилообразных волн. Эти кривые показывают характерную расстояний, больших расстояния образования разрыва, слабую зависимость передаваемой через среду интенсив-ности от излучаемой. [33]

При получении приведенных характеристик учитывалась шероховатость только в одном направлении - перпендикулярно гребням пилообразных волн, образующихся в процессе трения на поверхности резины. [34]

Таким образом, мы приходим к заключению, что звуковая турбулентность представляет собой набор пилообразных волн. Именно величина Ф и определяет уровень звуковых шумов. Пилообразные волны взаимодействуют между собой, а именно, близкие по направлению волны имеют тенденцию к слиянию. [35]

Этот парадоксальный вывод связан с тем, что при этом не учяшвались потери яа образование пилообразной волны. [36]

При фокусировке мощного ультразвука становится возможным сильное нелинейное искажение формы профиля волны вплоть до образования пилообразной волны. Поскольку это приводит к увеличению поглощения ( см. гл. [37]

Это уравнение приводит к опрокидыванию волны, а с учетом малой вязкости - к образованию пилообразных волн с ударными разрывами. [38]

Как отмечалось выше, при выполнении неравенства ( 17) это же соотношение справедливо и для ультразвуковой пилообразной волны. [39]

При ( г 1 и больших Re на расстоянии х ( п / 2) хр формируется пилообразная волна, форма которой дается формулой (3.22), а в (3.23) следует брать число Рейнольдса для релаксирующей среды. При арх - 2, где ар - релаксационный коэффициент поглощения, волна снова переходит в синусоидальную волну малой амплитуды. [40]

Блок-схема установки. [41]

Тот факт, что в установке используется плоский излучатель, не исключает возможности применения соотношения ( 20), справедливого для сферически расходящихся пилообразных волн. Плоский излучатель использован для того, чтобы нелинейные явления могли привести к искажению формы волны в ближней зоне излучателя, где распространяется плоская волна. [42]

Акустическое течение, вызванное пилообразной волной, определено в [36], причем рассматривалась граничная задача, аналогичная эккар-товской, и использовалось решение (3.16) для пилообразной волны [37]; скорость течения при этом считалась величиной второго порядка малости по сравнению с акустической скоростью. [43]

Использовать сферический излучатель вместо плоского, чтобы с самого начала иметь сферически расходящуюся волну, не целесообразно, так как при таком расхождении получить пилообразную волну практически невозможно. [44]

В предельном сл чае среды без потерь, когда а0 - 0, отношение а / а - оо, что и является критерием образования почти пилообразной волны без разрыва. Опыт показывает, что в реальных маловязких средах на мегагерцевых частотах превышение коэффициента поглощения волн большой амплитуды над значением а0 может достигать нескольких порядков. [45]

Страницы: 1 2 3 4